El método de imagen especular congelada (o método de imagen congelada ) es una generalización del método de imagen especular utilizado en magnetostática , que se extiende a los superconductores de tipo II con fijación fuerte [1] . El método ayuda a comprender y calcular la fuerza de interacción de un imán con un superconductor, así como a visualizar y calcular la distribución del campo magnético generado por un imán (o un sistema de imanes y corrientes ) y la corriente que fluye a lo largo del superficie del superconductor. La diferencia con el método de imagen especular, que se aplica a los superconductores de tipo I (que expulsan por completo el campo magnético, vea el efecto Meissner ), es que un superconductor perfectamente duro protege el cambio en el campo magnético externo, y no el campo en sí. .
En el caso más simple de un dipolo magnético sobre una superficie infinita plana de un superconductor idealmente rígido (Fig. 1), el campo magnético total del dipolo que se movió desde la posición inicial (en la que el superconductor se transfirió al estado superconductor) a la posición final, y las corrientes de protección en la superficie del superconductor, es equivalente al campo de tres dipolos magnéticos: el propio imán (1), su imagen especular relativa a la superficie del superconductor (3), la posición de que cambia de acuerdo con la posición del imán, y la imagen congelada (congelada) (2), que es un espejo de la posición inicial del imán, pero con un momento magnético inverso .
Este método funciona bien para superconductores masivos de alta temperatura (HTSC) [1] , que se caracterizan por un fuerte anclaje y una alta densidad de corriente crítica, y han demostrado ser útiles para los cálculos de cojinetes magnéticos superconductores [2] y almacenamiento de energía [3] , magnético trenes de levitación ( MAGLEV ) [2] , en la construcción de naves espaciales, [4] [5] , y también como un modelo simple para estudiar física. [6]