Blindaje de gravedad

El blindaje gravitacional  es un término que se refiere al proceso hipotético de proteger un objeto de los efectos de un campo gravitatorio. Tales procesos, si existieran, podrían conducir a una disminución en el peso del objeto. La forma del área protegida sería similar a la forma de la sombra del escudo gravitatorio. Por ejemplo, la forma del área protegida sobre el disco sería cónica. La altura de la parte superior del cono sobre el disco dependería de la distancia del disco de detección del objeto masivo [1] . Actualmente, no hay confirmación experimental de la existencia del efecto de pantalla gravitacional. En la teoría física, el blindaje gravitatorio se considera una violación del principio de equivalencia y, por lo tanto, contradice tanto la teoría de Newton como la Relatividad General [2] .

Pruebas del principio de equivalencia

A partir de 2008, ningún experimento ha podido encontrar evidencia de un efecto de detección. Quirino Majorana propuso cuantificar el efecto de apantallamiento mediante el coeficiente de atenuación h, que modifica la fórmula de cálculo de la fuerza de atracción gravitatoria propuesta por Newton [3] de la siguiente manera:

Las mejores medidas de laboratorio permitieron establecer el límite superior del efecto de pantalla en 4,3×10 −15 m²/kg [4] . Otro estudio reciente ha propuesto un límite inferior de 0,6×10 −15 [5] . Estimaciones basadas en el uso de los datos más precisos sobre anomalías gravitatorias obtenidos durante el eclipse solar de 1997 permitieron establecer un nuevo límite en el parámetro de blindaje: 6×10 −19 m²/kg [6] . Sin embargo, las observaciones astronómicas requieren restricciones más estrictas. Basado en observaciones de la Luna conocidas en 1908, Henri Poincaré [7] estableció que h no puede exceder los 10 −18 m²/kg. Más tarde, esta restricción se incrementó significativamente. Eckhardt [8] demostró que las mediciones de la distancia lunar arrojan un límite superior de 10 −22 m²/kg, y Williams y otros [9] mejoraron esta estimación a h = (3 ± 5) × 10 −22 m²/kg.

Una consecuencia del resultado negativo de los experimentos (que están en buen acuerdo con las predicciones de la relatividad general) es que cualquier teoría que sugiera efectos de detección, como la teoría de la gravedad de Le Sage , debe tener en cuenta que tales efectos son indetectables a una nivel indetectable.

En obras de arte

Notas

  1. ↑ Unnikrishan, CS (1996). ¿Un superconductor protege la gravedad? Física C , 266 , 133-137.
  2. ↑ Bertolami, O. & Paramos, J. & Turyshev, SG (2006), Teoría general de la relatividad: ¿Sobrevivirá la próxima década? Archivado el 6 de mayo de 2021 en Wayback Machine , en H. Dittus, C. Laemmerzahl, S. Turyshev, Lasers, Clocks, and Drag-Free: Technologies for Future Exploration in Space and Tests of Gravity: 27-67
  3. ↑ Majorana, Q., (1920). Sobre la gravedad. Investigaciones teóricas y experimentales, Phil. revista [ser. 6] 39 , 488-504.
  4. ↑ Unnikrishnan y Gillies (2000), Phys Rev D, 61
  5. ↑ Caputo M., Sobre los nuevos límites del coeficiente de gravitación blindaje, J. Astrofísica y astronomía, vol. 27, 439-441 (2006).
  6. ↑ Yang X.-S., Wang Q.-S., Anomalía de gravedad durante el eclipse solar total de Mohe y nueva restricción en el parámetro de protección gravitacional, Astrofísica y ciencia espacial, Vol. 282, 245-253 (2002).
  7. ↑ Poincaré, H. (1908). "La dynamique de l'électron", Revue générale des sciences pures et appliquées 19 , pp. 386-402, reimpreso en Science and Method. Flammarion, París.
  8. ↑ D. H. Eckhardt, Phy Rev D, 42, 1990, 2144
  9. ↑ Williams, et al., "Testing the Equivalence Principle on the Ground and in Space", (2006), que será publicado por Springer Verlag, Lecture Notes in Physics, gr-qc/0507083