Ley de Lambert

La ley de Lambert es una ley física , según la cual el brillo de una superficie que dispersa perfectamente la luz (difusa) es el mismo en todas las direcciones. $L$

Las fuentes que obedecen la ley de Lambert se llaman lambertianas . Una fuente estrictamente lambertiana es un cuerpo negro . Los cuerpos reales dispersan la luz con desviaciones significativas de la ley de Lambert (incluso en la región visible del espectro). Las superficies rugosas mate de yeso, óxido de magnesio, sulfato de bario, etc. son las más cercanas a la ley de Lambert; de medios turbios: algunos tipos de nubes y vasos de leche; entre los emisores autoluminosos se encuentran los fósforos en polvo. Muy cerca del emisor lambertiano se encuentra el Sol [1] .

Se observa una fuerte desviación de la ley de Lambert para superficies pulidas, ya que para ellas la radiación en un ángulo será mayor que en la dirección normal a la superficie. $\varphi$

La ley fue formulada en 1760 por I. Lambert . En la actualidad, se considera como la ley de dispersión ideal de la luz, conveniente para estudios teóricos. Sin embargo, también encuentra aplicación para cálculos fotométricos y de iluminación aproximados.

Además, según la ley de Lambert, tenemos que la luminosidad y el brillo son directamente proporcionales: $METRO$ $L$

M=kL.

Volviendo a las cantidades de energía, se puede establecer que, según la ley de Lambert, la cantidad de energía radiante emitida por un elemento superficial en la dirección del elemento es proporcional al producto de la cantidad de energía emitida a lo largo de la normal por el valor de el ángulo espacial y , compuesto por la dirección de radiación con la normal: $dS_{1}$ $dS_{2}$ $dQ_{n}$ $omega$ ${\ estilo de visualización \ cos \ varphi}$

d^{2}Q_{n}=dQ_{n}\cdot d\omega \cdot \cos \varphi .

También existe una relación simple entre la intensidad de la luz emitida por un área de dispersión plana en cualquier dirección, en el ángulo entre esta dirección y la perpendicular a : $dS$ $\alfa$ $dS$

I_{\alpha }=I_{0}\cos \alpha .

La última expresión significa que la intensidad luminosa de una superficie plana es máxima ( ) a lo largo de la perpendicular a ella y, decreciendo al aumentar , se hace igual a cero en direcciones tangentes a la superficie. $yo_0$ $\alfa$

Fuente

↑ Landsberg G.S. Optics.

Literatura

Landsberg, G. S. Óptica: libro de texto para universidades. - 6ª ed. estereotipo - M. : FIZMATLIT, 2003. - 848 p. — ISBN 5-9221-0314-8 .