Isótopos de neón
La versión actual de la página aún no ha sido revisada por colaboradores experimentados y puede diferir significativamente de la versión revisada el 3 de enero de 2020; las comprobaciones requieren 5 ediciones .Los isótopos de neón son variedades de átomos (y núcleos ) del elemento químico neón , que tienen un contenido diferente de neutrones en el núcleo. Hay tres nucleidos de neón estables : 20 Ne ( abundancia de isótopos 90,48 %), 21 Ne (0,27 %) y 22 Ne (9,25 %) . La luz 20 Ne predomina en todas partes.
En muchos minerales alfa activos, el contenido relativo de 21 Ne y 22 Ne pesados es decenas y cientos de veces mayor que su contenido en el aire. Esto se debe a que los principales mecanismos para la formación de estos isótopos son reacciones nucleares que ocurren durante el bombardeo de núcleos de aluminio , sodio , magnesio y silicio por los productos de descomposición de núcleos de elementos pesados. Además, reacciones similares ocurren en la corteza terrestre y la atmósfera bajo la influencia de la radiación cósmica. Así, por ejemplo, al bombardear nucleidos de magnesio 24 Mg y 25 Mg con neutrones, se obtienen nucleidos de neón 21 Ne y 22 Ne, respectivamente. :
También se han registrado varias reacciones nucleares improductivas [2] , en las que se forman 21 Ne y 22 Ne; esta es la captura de partículas alfa por núcleos de oxígeno pesado 18 O y flúor 19 F:
Aún no se ha establecido la fuente del nucleido ligero 20 Ne, que domina la Tierra .
Se cree que el neón en el espacio exterior también está predominantemente representado por el nucleido ligero 20 Ne. Una gran cantidad de 21 Ne y 22 Ne se encuentran en los meteoritos , pero estos nucleidos presumiblemente se forman en los propios meteoritos bajo la influencia de los rayos cósmicos durante sus viajes por el Universo.
Además de los tres nucleidos de neón estables, se conocen al menos dieciséis más inestables. El más longevo de estos es 24 Ne con una vida media de 3,38 minutos.
Tabla de isótopos de neón
| Símbolo de nucleido |
Z ( pag ) | N( n ) | Masa isotópica [3] ( a.u.m. ) |
Vida media [4] (T 1/2 ) |
Canal de descomposición | producto de descomposición | Spin y paridad del núcleo [4] |
La prevalencia del isótopo en la naturaleza. |
Gama de cambios en la abundancia isotópica en la naturaleza |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Energía de excitación | |||||||||
| quince [ 5] |
diez | 5 | 15.043 170±(70) | (770 ± (300))⋅10 -24 s [ 590 ± (230) keV ] |
2p | 13 O |
(3/2−) | ||
| dieciséis Nordeste |
diez | 6 | 16.025 751±(22) | > 5.7⋅10 -21 s [< 80 keV |
2p | catorce O |
0+ | ||
| 17 Nordeste |
diez | 7 | 17,0 177 140 ± (4) | 109,2±(6)ms | β + p ( 94,4 ± (2,9) % ) | dieciséis O |
1/2- | ||
| β + α ( 3,51 ± (1) % ) | 13 norte | ||||||||
| β + ( 2,1 ± (2,9) % ) | 17 F | ||||||||
| β + pα ( 0,014 ± (4) % ) | 12 C | ||||||||
| Dieciocho Nordeste |
diez | ocho | 18,0 057 087 ± (4) | 1664,20±(47)ms | β + | Dieciocho F |
0+ | ||
| 19 Nordeste |
diez | 9 | 19,00 188 091 ± (17) | 17,2569±(19) s | β + | 19 F |
1/2+ | ||
| veinte Nordeste |
diez | diez | 19.9 924 401 753 ± (16) | estable | 0+ | 0.9048(3) | [ 0.8847 , 0.9051 ] | ||
| 21 Nordeste |
diez | once | 20,99 384 669 ± (4) | estable | 3/2+ | 0,0027±(1) | [ 0.0027 , 0.0171 ] | ||
| 22 Nordeste |
diez | 12 | 21.991 385 114 ± (19) | estable | 0+ | 0,0925±(3) | [ 0.0920 , 0.0996 ] | ||
| 23 Nordeste |
diez | 13 | 22,99 446 691 ± (11) | 37,15 ± (3) s | β- _ | 23 N / A |
5/2+ | ||
| 24 Nordeste |
diez | catorce | 23,9 936 106 ± (6) | 3,38±(2) minutos | β- _ | 24m N / A |
0+ | ||
| 25 Nordeste |
diez | quince | 24.997 810±(30) | 602±(8)ms | β- _ | 25 N / A |
1/2+ | ||
| 26 Nordeste |
diez | dieciséis | 26.000 516±(20) | 197 ± (2) ms | β − ( 99,87 ± (3) % ) | 26 N / A |
0+ | ||
| β - norte ( 0,13 ± (3) % ) | 25 N / A | ||||||||
| 27 Nordeste |
diez | 17 | 27.007 570±(100) | 30,9 ± (1,1) ms | β − ( 98,0 ± (5) % ) | 27 N / A |
(3/2+) | ||
| β - norte ( 2,0 ± (5) % ) | 26 N / A | ||||||||
| β − 2n? [n 1] | 25 ¿No ? | ||||||||
| 28 Nordeste |
diez | Dieciocho | 28.012 130±(140) | 18,8±(2)ms | β − ( 84,3 ± (1,1) % ) | 28 N / A |
0+ | ||
| β - norte ( 12 ± (1) % ) | 27 N / A | ||||||||
| β − 2n ( 3,7 ± (5) % ) | 26 N / A | ||||||||
| 29 Nordeste |
diez | 19 | 29.019 750±(160) | 14,7±(4)ms | β − ( 68,0 ± (5,1) % ) | 29 N / A |
(3/2−) | ||
| β - norte ( 28 ± (5) % ) | 28 N / A | ||||||||
| β − 2n ( 4 ± (1) % ) | 27 N / A | ||||||||
| treinta Nordeste |
diez | veinte | 30.024 990±(270) | 7,22±(18)ms | β − ( 78,1 ± (4,6) % ) | treinta N / A |
0+ | ||
| β - norte ( 13 ± (4) % ) | 29 N / A | ||||||||
| β − 2n ( 8,9 ± (2,3) % ) | 28 N / A | ||||||||
| 31 Nordeste |
diez | 21 | 31.033 470 ± (290) | 3,4±(8)ms | β- _ | 31 N / A |
(3/2−) | ||
| β - n? [n 1] | treinta ¿No ? | ||||||||
| β − 2n? [n 1] | 29 ¿No ? | ||||||||
| 32 Nordeste |
diez | 22 | 32.039720±(540) # | 3,5±(9)ms | β- _ | 32 N / A |
0+ | ||
| β - n? [n 1] | 31 ¿No ? | ||||||||
| β − 2n? [n 1] | treinta ¿No ? | ||||||||
| 33 Nordeste |
diez | 23 | 33.049520±(640) # | < 260 ns | ¿norte? [n 1] | 32 Nordeste |
7/2−# | ||
| 34 Nordeste |
diez | 24 | 34.056730±(550) # | 2 ms # [> 1,5 µs ] | β− ? _ [n 1] | 34 N / A |
0+ | ||
| β − 2n? [n 1] | 32 ¿ No ? | ||||||||
| β - n? [n 1] | 33 ¿ No ? | ||||||||
- ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Este canal de desintegración se ha propuesto teóricamente, pero no se ha observado experimentalmente.
Explicaciones a la tabla
- La abundancia de isótopos se da para la atmósfera terrestre. Para otras fuentes, los valores pueden variar mucho.
- Los índices 'm', 'n', 'p' (junto al símbolo) denotan los estados isoméricos excitados del nucleido.
- Los símbolos en negrita indican productos de degradación estables.
- Los valores marcados con un hash (#) no se derivan solo de datos experimentales, sino que se estiman (al menos parcialmente) a partir de tendencias sistemáticas en nucleidos vecinos (con las mismas proporciones Z y N ). Los valores de giro de incertidumbre y/o paridad se encierran entre paréntesis.
- La incertidumbre se da como un número entre paréntesis, expresado en unidades del último dígito significativo, significa una desviación estándar (con la excepción de la abundancia y la masa atómica estándar de un isótopo según los datos de la IUPAC , para los cuales se requiere una definición más compleja de incertidumbre usó). Ejemplos: 29770.6(5) significa 29770.6 ± 0.5; 21,48(15) significa 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) significa −2200,2 ± 1,8.
Notas
- ↑ Finkelstein D.N. Capítulo IV. Gases inertes en la Tierra y en el espacio // Gases inertes . - Ed. 2do. - M. : Nauka, 1979. - S. 83. - 200 p. - ("Ciencia y progreso técnico"). - 19.000 copias.
- ↑ Datos basados en Meng Wang , Huang WJ , Kondev FG , Audi G. , Naimi S. La evaluación de la masa atómica de Ame2020 (II). Tablas, gráficos y referencias (inglés) // Chinese Physics C. - 2021. - Vol. 43 , edición. 3 . - Folio 030003-1-030003-512 . -doi : 10.1088 / 1674-1137/abddaf .
- ↑ 1 2 Datos proporcionados después de Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. , Audi G. La evaluación Nubase2020 de propiedades nucleares // Chinese Physics C . - 2021. - Vol. 45 , edición. 3 . - P. 030001-1-030001-180 . -doi : 10.1088 / 1674-1137/abddae .
- ↑ Wamers, F.; Marganiec, J.; Aksouh, F.; Aksyutina, Yu.; Álvarez-Pol, H.; Aumann, T.; Beceiro-Novo, S.; Boretzky, K.; Borge, M. J. G.; Chartier, M.; Chatillon, A.; Chulkov, L. V.; Cortina-Gil, D.; Emling, H.; Ershova, O.; Fraile, L. M.; Fynbo, HOU; Galaviz, D.; Geissel, H.; Heil, M.; Hoffmann, D. H. H.; Johansson, H. T.; Johnson, B.; Karagiannis, C.; Kiselev, O. A.; Kratz, JV; Kulessa, R.; Kurz, N.; Langer, C.; Lantz, M.; LeBleis, T.; Limón, R.; Litvinov, Yu. A.; Mahata, K.; Muntz, C.; Nilsson, T.; Nocíforo, C.; Nyman, G.; Ott, W.; Panín, V.; Paschalis, S.; Perea, A.; Plag, R.; Reifarth, R.; Richter, A.; Rodríguez-Tajes, C.; Rossi, D.; Riisager, K.; Savran, D.; Schrieder, G.; Simón, H.; Stroth, J.; Summerer, K.; Tengblad, O.; Weick, H.; Wimmer, C.; Zhukov, MV (4 de abril de 2014). “Primera observación del núcleo suelto 15 Ne” (PDF) . Cartas de revisión física . 112 (13): 132502. DOI : 10.1103/PhysRevLett.112.132502 - a través de APS.
