Corriente de Prandtl-Meyer

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El flujo de Prandtl -Meyer , o una onda de rarefacción simple centrada , es un flujo realizado en un flujo supersónico cerca del borde afilado de una región en expansión. Es un conjunto infinito de ondas de rarefacción, en cada una de las cuales el flujo gira isentrópicamente en un pequeño ángulo. El valor del primer ángulo , el último - . $\mu _{1}=\arcsen {\frac {1}{M_{1))}$ $\mu _{2}=\arcsen {\frac {1}{M_{2))}$

El ángulo límite por el cual el flujo puede desviarse depende del índice adiabático y se expresa mediante la fórmula: $\gama$

\left|\Theta _{\max }\right|={\frac {\pi }{2))\left({\sqrt {\frac {\gamma +1}{\gamma -1))}-1 \Correcto).

Para aire ( ) este valor es aproximadamente igual a 130°. Este es el ángulo límite a través del cual puede girar un flujo de aire con un número de Mach , mientras que la presión, la densidad y la temperatura en el flujo "desplegado" tienden a 0, a (por ejemplo, si dicho flujo de aire fluye hacia el vacío). Para un caudal con el ángulo límite será igual a , donde es el ángulo ficticio de giro del caudal de a . [una] $\gamma \aprox. 1{,}4$ ${\ estilo de visualización M_ {1} = 1}$ $M_{2}\rightarrow\infty$ ${\ estilo de visualización M_ {1}> 1}$ ${\displaystyle \theta _{lim}=\theta _{max}-\theta _{1))$ ${\ estilo de visualización \ theta _ {1}}$ ${\ estilo de visualización M_ {0} = 1}$ ${\ estilo de visualización M_ {1}> 1}$

Los ángulos límite prácticamente nunca se realizan debido a la influencia de la viscosidad y la separación del flujo (a excepción de los flujos de salida en un medio altamente enrarecido o vacío).

La peculiaridad del flujo de Prandtl-Meyer es que es isentrópico y todos los parámetros termodinámicos en él son funciones de uno de ellos ( onda simple ).

Notas

↑ Abramovich G. N., Applied Gas Dynamics, 5.ª ed., Parte 1, M., 1991

Literatura

Kraiko A. N. Un curso breve sobre dinámica teórica de gases - Moscú: MIPT, 2007. - P. 300. - ISBN 978-5-7417-0229-1.
Cherny G. G., Dinámica de gases, M.: Nauka, 1988. 424 p.