Isótopos de estaño
La versión actual de la página aún no ha sido revisada por colaboradores experimentados y puede diferir significativamente de la versión revisada el 23 de diciembre de 2020; las comprobaciones requieren 4 ediciones .Los isótopos de estaño son variedades de átomos (y núcleos ) del elemento químico estaño , que tienen un contenido diferente de neutrones en el núcleo.
El estaño natural consta de diez nucleidos estables con números de masa 112 (en una mezcla de 0,96 % en masa), 114 (0,66 %), 115 (0,35 %), 116 (14,30 %), 117 (7, 61 %), 118 ( 24,03%), 119 (8,58%), 120 (32,85%), 122 (4,72%) y 124 (5,94%). Para algunos de ellos, la desintegración doble beta es energéticamente posible , sin embargo, aún no se ha observado experimentalmente (2022), ya que la vida media prevista es muy larga (más de 10 17 años). El isótopo artificial más longevo es el 126 Sn, con una vida media de 230.000 años.
El estaño tiene la mayor cantidad de isótopos estables entre todos los elementos , lo que se debe al hecho de que 50 (la cantidad de protones en los núcleos de estaño) es un número mágico : forma una capa de protones llena en el núcleo y, por lo tanto, aumenta la energía de enlace. y estabilidad del núcleo. Se conocen dos isótopos del estaño doblemente mágicos , ambos radiactivos, ya que se encuentran lejos de la banda de estabilidad beta: el 100 Sn deficiente en neutrones ( Z = N = 50 ) y el 132 Sn rico en neutrones ( Z = 50 , N = 82 ).
Los isótopos de estaño 117Sn y 119Sn son isótopos de Mössbauer y se utilizan en la espectroscopia de resonancia gamma .
Tabla de isótopos de estaño
| Símbolo de nucleido |
Z ( pag ) | N( n ) | Masa isotópica [1] ( a.u.m. ) |
Vida media [2] (T 1/2 ) |
Canal de descomposición | producto de descomposición | Spin y paridad del núcleo [2] |
La prevalencia del isótopo en la naturaleza. |
Gama de cambios en la abundancia isotópica en la naturaleza |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Energía de excitación | |||||||||
| 99 sn | cincuenta | 49 | 98.94933(64)# | 5#ms | 9/2+# | ||||
| 100 sn | cincuenta | cincuenta | 99.93904(76) | 1.1(4) segundos [0.94(+54−27) segundos] |
β + (83%) | 100 en | 0+ | ||
| β + , p (17%) | 99 discos compactos | ||||||||
| 101 sn | cincuenta | 51 | 100.93606(32)# | 3(1) con | β + | 101 en | 5/2+# | ||
| β + , p (raro) | 100 discos compactos | ||||||||
| 102 sn | cincuenta | 52 | 101.93030(14) | 4.5(7) s | β + | 102 en | 0+ | ||
| β + , p (raro) | 101 discos compactos | ||||||||
| 102mSn_ _ | 2017(2) keV | 720(220) ns | (6+) | ||||||
| 103 sn | cincuenta | 53 | 102.92810(32)# | 7.0(6) s | β + | 103 en | 5/2+# | ||
| β + , p (raro) | 102 discos compactos | ||||||||
| 104 sn | cincuenta | 54 | 103.92314(11) | 20.8(5) s | β + | 104 en | 0+ | ||
| 105 sn | cincuenta | 55 | 104.92135(9) | 34(1) s | β + | 105 en | (5/2+) | ||
| β + , p (raro) | 104 discos compactos | ||||||||
| 106 sn | cincuenta | 56 | 105.91688(5) | 115(5) s | β + | 106 en | 0+ | ||
| 107 sn | cincuenta | 57 | 106.91564(9) | 2,90(5) minutos | β + | 107 en | (5/2+) | ||
| 108 sn | cincuenta | 58 | 107.911925(21) | 10.30(8) minutos | β + | 108 en | 0+ | ||
| 109 sn | cincuenta | 59 | 108.911283(11) | 18,0(2) minutos | β + | 109 en | 5/2 (+) | ||
| 110 sn | cincuenta | 60 | 109.907843(15) | 4.11(10) horas | EZ | 110 en | 0+ | ||
| 111 sn | cincuenta | 61 | 110.907734(7) | 35,3(6) minutos | β + | 111 en | 7/2+ | ||
| 111mSn_ _ | 254,72(8) keV | 12,5(10) µs | 1/2+ | ||||||
| 112 sn | cincuenta | 62 | 111.904818(5) | estable [aprox. una] | 0+ | 0.0097(1) | |||
| 113 sn | cincuenta | 63 | 112.905171(4) | 115.09(3) días | β + | 113 en | 1/2+ | ||
| 113mSn_ _ | 77,386(19) keV | 21,4(4) minutos | PI (91,1%) | 113 sn | 7/2+ | ||||
| β + (8,9%) | 113 en | ||||||||
| 114 sn | cincuenta | 64 | 113.902779(3) | estable | 0+ | 0.0066(1) | |||
| 114mSn_ _ | 3087.37(7) keV | 733(14) ns | 7− | ||||||
| 115 sn | cincuenta | sesenta y cinco | 114.903342(3) | estable | 1/2+ | 0.0034(1) | |||
| 115m1Sn_ _ | 612,81(4) keV | 3,26(8) µs | 7/2+ | ||||||
| 115m2 sn | 713,64(12) keV | 159(1) µs | 11/2− | ||||||
| 116 sn | cincuenta | 66 | 115.901741(3) | estable | 0+ | 0.1454(9) | |||
| 117 sn | cincuenta | 67 | 116.902952(3) | estable | 1/2+ | 0.0768(7) | |||
| 117m1Sn_ _ | 314,58(4) keV | 13,76(4) días | IP | 117 sn | 11/2− | ||||
| 117m2 sn | 2406.4(4) keV | 1,75(7) µs | (19/2+) | ||||||
| 118 sn | cincuenta | 68 | 117.901603(3) | estable | 0+ | 0.2422(9) | |||
| 119 sn | cincuenta | 69 | 118.903308(3) | estable | 1/2+ | 0.0859(4) | |||
| 119m1Sn_ _ | 89,531(13) keV | 293.1(7) días | IP | 119 sn | 11/2− | ||||
| 119m2 sn | 2127,0(10) keV | 9,6(12) µs | (19/2+) | ||||||
| 120 sn | cincuenta | 70 | 119.9021947(27) | estable | 0+ | 0.3258(9) | |||
| 120m1Sn_ _ | 2481,63(6) keV | 11,8(5) µs | (7-) | ||||||
| 120m2 sn | 2902.22(22) keV | 6,26(11) µs | (10+)# | ||||||
| 121 sn | cincuenta | 71 | 120.9042355(27) | 27.03(4) hora | β- _ | 121 Sb | 3/2+ | ||
| 121m1Sn_ _ | 6,30(6) keV | 43,9(5) años | PI (77,6%) | 121 sn | 11/2− | ||||
| β − (22,4 %) | 121 Sb | ||||||||
| 121m2 sn | 1998.8(9) keV | 5.3(5) µs | (19/2+)# | ||||||
| 121m3 sn | 2834,6(18) keV | 0,167(25) µs | (27/2−) | ||||||
| 122 sn | cincuenta | 72 | 121.9034390(29) | estable [aprox. 2] | 0+ | 0.0463(3) | |||
| 123 sn | cincuenta | 73 | 122.9057208(29) | 129,2(4) días | β- _ | 123 Sb | 11/2− | ||
| 123m1Sn_ _ | 24,6(4) keV | 40.06(1) minutos | β- _ | 123 Sb | 3/2+ | ||||
| 123m2 sn | 1945.0(10) keV | 7,4(26) µs | (19/2+) | ||||||
| 123m3Sn_ _ | 2153,0(12) keV | 6 µs | (23/2+) | ||||||
| 123m4 sn | 2713,0(14) keV | 34 µs | (27/2−) | ||||||
| 124 sn | cincuenta | 74 | 123.9052739(15) | estable (>10 17 años) [aprox. 3] | 0+ | 0.0579(5) | |||
| 124m1Sn_ _ | 2204.622(23) keV | 0,27(6) µs | 5- | ||||||
| 124m2 sn | 2325.01(4) keV | 3.1(5) µs | 7− | ||||||
| 124m3Sn_ _ | 2656,6(5) keV | 45(5) µs | (10+)# | ||||||
| 125 sn | cincuenta | 75 | 124.9077841(16) | 9,64 (3) días | β- _ | 125 segundos | 11/2− | ||
| 125mSn_ _ | 27,50(14) keV | 9,52(5) minutos | β- _ | 125 segundos | 3/2+ | ||||
| 126 sn | cincuenta | 76 | 125.907653(11) | 2.30(14)⋅10 5 años | β − (66,5 %) | 126m2 Sb | 0+ | ||
| β − (33,5 %) | 126m1Sb _ | ||||||||
| 126m1Sn_ _ | 2218,99(8) keV | 6,6(14) µs | 7− | ||||||
| 126m2 sn | 2564,5(5) keV | 7,7(5) µs | (10+)# | ||||||
| 127 sn | cincuenta | 77 | 126.910360(26) | 2.10(4)h | β- _ | 127 Sb | (11/2−) | ||
| 127mSn_ _ | 4,7(3) keV | 4.13(3) minutos | β- _ | 127 Sb | (3/2+) | ||||
| 128 sn | cincuenta | 78 | 127.910537(29) | 59.07(14) minutos | β- _ | 128 Sb | 0+ | ||
| 128mSn_ _ | 2091,50(11) keV | 6.5(5) s | IP | 128 sn | (7-) | ||||
| 129 sn | cincuenta | 79 | 128.91348(3) | 2,23(4) minutos | β- _ | 129 Sb | (3/2+)# | ||
| 129mSn_ _ | 35,2(3) keV | 6.9(1) minutos | β − (99,99 %) | 129 Sb | (11/2−)# | ||||
| PI (0,002%) | 129 sn | ||||||||
| 130 sn | cincuenta | 80 | 129.913967(11) | 3,72(7) minutos | β- _ | 130 segundos | 0+ | ||
| 130m1Sn_ _ | 1946.88(10) keV | 1,7(1) minutos | β- _ | 130 segundos | (7−)# | ||||
| 130m2 sn | 2434,79(12) keV | 1,61(15) µs | (10+) | ||||||
| 131 sn | cincuenta | 81 | 130.917000(23) | 56.0(5) s | β- _ | 131 Sb | (3/2+) | ||
| 131m1Sn_ _ | 80(30)# keV | 58.4(5) s | β − (99,99 %) | 131 Sb | (11/2−) | ||||
| IP (0.0004%) | 131 sn | ||||||||
| 131m2 sn | 4846,7(9) keV | 300(20) ns | (19/2− a 23/2−) | ||||||
| 132 sn | cincuenta | 82 | 131.917816(15) | 39.7(8) s | β- _ | 132 Sb | 0+ | ||
| 133 sn | cincuenta | 83 | 132.92383(4) | 1.45(3) s | β − (99,97 %) | 133 Sb | (7/2−)# | ||
| β − , n (0,0294 %) | 132 Sb | ||||||||
| 134 sn | cincuenta | 84 | 133.92829(11) | 1.050(11) s | β - (83%) | 134 Sb | 0+ | ||
| β- , n (17%) | 133 Sb | ||||||||
| 135 sn | cincuenta | 85 | 134.93473(43)# | 530(20)ms | β- _ | 135 segundos | (7/2−) | ||
| β - , norte | 134 Sb | ||||||||
| 136 sn | cincuenta | 86 | 135.93934(54)# | 0,25(3) segundos | β- _ | 136 Sb | 0+ | ||
| β - , norte | 135 segundos | ||||||||
| 137 sn | cincuenta | 87 | 136.94599(64)# | 190(60)ms | β- _ | 137 Sb | 5/2−# | ||
| 138 sn | cincuenta | 88 | 137.951840(540)# | 140 ms +30-20 | β- _ | 138 Sb | |||
| 138mSn_ _ | 1344(2) keV | 210(45) ns | |||||||
| 139 sn | cincuenta | 89 | 137.951840(540)# | 130ms | β- _ | 139 Sb | |||
- ↑ Teóricamente, puede sufrir captura de doble electrón en 112 Cd.
- ↑ Teóricamente, puede sufrir una doble desintegración beta en 122 Te.
- ↑ Teóricamente, puede sufrir una doble desintegración beta en 124 Te.
Explicaciones a la tabla
- Las abundancias de isótopos se dan para la mayoría de las muestras naturales. Para otras fuentes, los valores pueden variar mucho.
- Los índices 'm', 'n', 'p' (junto al símbolo) denotan los estados isoméricos excitados del nucleido.
- Los símbolos en negrita indican productos de degradación estables. Los símbolos en cursiva y negrita denotan productos de desintegración radiactiva que tienen vidas medias comparables o mayores que la edad de la Tierra y, por lo tanto, presentes en la mezcla natural.
- Los valores marcados con un hash (#) no se derivan solo de datos experimentales, sino que se estiman (al menos parcialmente) a partir de tendencias sistemáticas en nucleidos vecinos (con las mismas proporciones Z y N ). Los valores de giro de incertidumbre y/o paridad se encierran entre paréntesis.
- La incertidumbre se da como un número entre paréntesis, expresado en unidades del último dígito significativo, significa una desviación estándar (con la excepción de la abundancia y la masa atómica estándar de un isótopo según los datos de la IUPAC , para los cuales se requiere una definición más compleja de incertidumbre usó). Ejemplos: 29770.6(5) significa 29770.6 ± 0.5; 21,48(15) significa 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) significa −2200,2 ± 1,8.
Notas
- ↑ Datos de Wang M. , Audi G. , Kondev FG , Huang WJ , Naimi S. , Xu X. La evaluación de la masa atómica de Ame2016 (I). evaluación de datos de entrada; y procedimientos de ajuste (inglés) // Chinese Physics C. - 2016. - Vol. 41 , edición. 3 . - Folio 030002-1-030002-344 . -doi : 10.1088 / 1674-1137/41/3/030002 .
- ↑ 1 2 Datos proporcionados después de Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. , Audi G. La evaluación Nubase2020 de propiedades nucleares // Chinese Physics C . - 2021. - Vol. 45 , edición. 3 . - P. 030001-1-030001-180 . -doi : 10.1088 / 1674-1137/abddae .
