Pareja de poder

Un par de fuerzas es una combinación de dos fuerzas que se aplican a un cuerpo absolutamente rígido y son iguales en valor absoluto y de dirección opuesta.

Un caso especial importante de un sistema de fuerzas . El vector principal para él es el vector cero , por lo que la acción de un par de fuerzas sobre el cuerpo está completamente caracterizada por su momento principal, que es un vector libre (no depende de la elección del polo) y se llama el momento del par de fuerzas.

De acuerdo con esto, el momento de un par de fuerzas no tiene un punto de aplicación (un enunciado a veces llamado el “segundo teorema de Varignon ”): no importa en qué partes del cuerpo rígido se apliquen las fuerzas que forman el par, por dado el módulo y la dirección del momento del par, se moverá de la misma manera.

La distancia más corta entre las líneas de acción de las fuerzas que forman un par se llama hombro del par. El módulo del momento de un par de fuerzas es igual al producto del módulo de una de las fuerzas y el brazo: . Como cualquier momento mecánico, el momento de un par de fuerzas es una cantidad pseudovectorial ; se dirige perpendicularmente al plano definido por las líneas de acción de las fuerzas: (en este caso, la dirección del vector hombro debe establecerse condicionalmente hacia el lado del punto de aplicación de la fuerza seleccionada del par ). $M=C\ell$ ${\vec {M}}={\vec {\ell }}\times {\vec {C}}$ ${\vec {\ell ))$ ${\vec{C}}$

Un par de fuerzas cuyo momento es diferente de cero es el ejemplo más simple de un sistema de fuerzas que no tiene resultante .

La acción de una fuerza aplicada a un cuerpo rígido a cierta distancia del centro de masa (en un punto al que se puede dibujar un vector desde el centro de masa ) es equivalente a la acción de la misma fuerza aplicada directamente al centro de masa. masa, combinada con algún par de fuerzas, tal que , entonces es con un momento igual al momento de fuerza relativo al centro de masa (en particular, si , podemos establecer , en cuyo caso una de las fuerzas se aplicará en el mismo punto que el original, y será ). $d$ ${\ Displaystyle {\ vec {d))}$ ${\vec {F}}\times {\vec {d}}={\vec {C}}\times {\vec {\ell }}$ ${\vec {F}}\perp {\vec {d}}$ ${\ estilo de visualización \ ell = 2d}$ ${\vec {C}}={\tfrac {1}{2}}{\vec {F}}$

Literatura

Un par de fuerzas // Diccionario Enciclopédico de Brockhaus y Efron : en 86 tomos (82 tomos y 4 adicionales). - San Petersburgo. , 1890-1907.
Un par de fuerzas : un artículo del Diccionario enciclopédico físico (1983).

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