Ecuación de Pippard

ecuación de Pippard
Lleva el nombre de	Brian Pippard
Fórmula que describe una ley o un teorema	${\vec {J}}({\vec {r}})=-{\frac {3ne^{2}}{4\pi \xi_{0}mc}}\int {\frac { {\vec {R}}\left({\vec {R}}\cdot {\vec {A}}({\vec {r}}')\right)}{R^{4}}}\exp \left(-{\frac {R}{\xi _{P}}}\right)\,d^{3}{\vec {r}}'$

La ecuación de Pippard establece una relación no local entre la corriente y el vector potencial en superconductores puros . Fue obtenido por primera vez en 1953 por A. B. Pippard [1] . Se utiliza junto con las ecuaciones de London para describir la electrodinámica de los superconductores.

Redacción

En el sistema CGS [2] :

{\vec {J}}({\vec {r}})=-{\frac {3ne^{2}}{4\pi \xi_{0}mc}}\int {\frac { {\vec {R}}\left({\vec {R}}\cdot {\vec {A}}({\vec {r}}')\right)}{R^{4}}}\exp \left(-{\frac {R}{\xi _{P}}}\right)\,d^{3}{\vec {r}}',

donde es la densidad de corriente, es el vector potencial, es la diferencia entre los vectores de radio , es la longitud de coherencia, es el camino libre medio de los electrones. El valor determina el rango del núcleo. La ecuación de London es válida si , donde es la profundidad de penetración del campo magnético en el superconductor. ${\ estilo de visualización {\ vec {J}} ({\ vec {r)))}$ ${\ vec A}$ ${\vec {R}}={\vec {r}}-{\vec {r}}'$ ${\frac {1}{\xi _{P))}={\frac {1}{\xi _{0))}+{\frac {1}{l))$ ${\ estilo de visualización \ xi _ {0}}$ $yo$ ${\ estilo de visualización \ xi _ {P}}$ ${\ estilo de visualización \ lambda (T) \ gg \ xi _ {P}}$ $\lambda$

Notas

↑ Pippard AB , Proc. Roy. Soc. A216, 547 (1953).
↑ Kittel C. Teoría cuántica de sólidos . - M. : Nauka, 1967. - S. 205-207, ecuación (8.137). (Ruso)

Literatura

Recomendado

Tilly D.R., Tilly J. Superfluidez y superconductividad. — M .: Mir, 1977. — 304 p.
La ecuación de Pippard : un artículo de la Enciclopedia física en 5 volúmenes. — M.: Enciclopedia soviética. Editor en jefe A. M. Prokhorov. 1988.