Efecto Zeliger

El efecto Zeliger ( efecto de oposición, salto de oposición o salto de oposición ) es el efecto de un fuerte aumento en el brillo de una superficie dura y rugosa de un cuerpo si su fuente de iluminación se encuentra exactamente detrás del observador. Entre los cuerpos celestes , este efecto se observa solo para objetos sin atmósfera [1] .

Historia

Descubierta por primera vez por Hugo von Seeliger en 1887 cerca del sistema de anillos de Saturno [2] . Propuso una explicación que la razón es el llamado ocultamiento de la sombra : poros y depresiones en la superficie que están en la sombra cuando los rayos se reflejan desde la fuente en un cierto ángulo , con un valor pequeño de este ángulo (es decir, cuando el observador se encuentra exactamente en la línea entre la fuente y el cuerpo iluminado por ella) están completamente iluminados. Para los anillos de Saturno, la reflexión se produce a partir de las partículas que los componen.

En 1956 [3] Tom Gerels utilizó por primera vez el término "efecto de oposición" para describir este fenómeno, que observó mientras estudiaba la curva de luz de un asteroide, dándole el significado de que el Sol está en oposición con el objeto observado. Más tarde, en 1964 [4] , Gerels también obtuvo evidencia de un fuerte aumento en el brillo de la Luna, cuando se observó en un ángulo de fase de menos de 5 grados.

En 1966, Bruce Hapke inicialmente, al igual que Zeliger, explicó el salto de brillo en ángulos pequeños ocultando la sombra [5] , pero luego sugirió que el efecto está más bien relacionado con el mecanismo de retrodispersión coherente [6] . Este último supone un aumento en el flujo de luz reflejada en ángulos pequeños, si el tamaño de las partículas reflectantes de la superficie es comparable a la longitud de onda de la luz, y la distancia entre ellas es mayor que ella: entonces el brillo aumenta debido a la superposición coherente de la luz reflejada y emitida. En 1998, Hapke concluyó que ambos mecanismos contribuyen aproximadamente de la misma manera [7] .

Notas

1. ↑ Karttunen et al., 2016 , pág. 163.
2. ↑ von Seeliger, H. Zur Theorie der Beleuchtung der grossen Planeten insbesondere des Saturn  (alemán)  // Abh. Bayer. Akád. sabio Matemáticas. Naturwiss. Kl. : tienda. - 1887. - Bd. 16 _ - S. 405-516 .
3. ↑ Gehrels, Thomas. Estudios Fotométricos de Asteroides. V. La curva de luz y la función de fase de 20 Massalia  : [ ing. ] // Diario astrofísico. - 1956. - T. 123 (marzo). - S. 331-338. - . -doi : 10.1086/ 146166 .
4. ↑ Gehrels, T.; Coffeen, T.; Owings, D. Dependencia de la longitud de onda de la polarización. tercero La superficie lunar. [Errata: 1965AJ.....70..447G  ] : [ ing. ] // Diario astronómico. - 1964. - T. 69, N° 10 (diciembre). - S. 826-852. — . -doi : 10.1086/ 109359 .
5. ↑ Hapke, Bruce. ALI mejoró la función fotométrica lunar teórica  : [ ing. ] // Diario astronómico. - 1966. - T. 71 (junio). - S. 333-339. — .
6. ↑ Hapke, BW; Nelson, R. M.; Smythe, W. D. El efecto de oposición de la luna - La contribución de la retrodispersión coherente: [ ing. ] // Ciencia. - 1993. - T. 260, N° 5107 (abril). - S. 509-511. - . -doi : 10.1126 / ciencia.260.5107.509 .
7. ↑ Bruce Hapke, Robert Nelson, William Smythe. El efecto de oposición de la luna: retrodispersión coherente y ocultación de sombras: [ ing. ] // Ícaro. - 1998. - T. 133, núm. 1 (mayo). - S. 89-97.

Enlaces

• Oposición Saturno 15/06/2017. efecto Zeliger

Literatura

• Karttunen H., Kroger P., Oja H., Poutanen M., Donner KJ Astronomía fundamental . — 6ª edición. — Berlín; Heidelberg; N.Y .: Springer , 2016. - 550 p. - ISBN 978-3-662-53045-0 .

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