En física , la retrodispersión coherente se observa cuando la radiación coherente (por ejemplo, un rayo láser) se propaga a través de un medio que tiene una gran cantidad de centros de dispersión (por ejemplo, suspensiones, leche o una nube espesa), cuyo tamaño es comparable a la longitud de onda de la radiación.
Las ondas se dispersan muchas veces a su paso por el medio turbio. Incluso para la radiación incoherente, la dispersión suele alcanzar un máximo local en la dirección de la retrodispersión ; sin embargo, para la radiación coherente, el pico es el doble.
La retrodispersión coherente es muy difícil de detectar y medir por dos razones. El primero es bastante obvio que es difícil medir la retrodispersión frontal sin bloquear el haz, pero existen métodos para resolver este problema. En segundo lugar, el pico suele ser muy nítido hacia atrás, por lo que el detector debe tener un nivel muy alto de resolución angular para poder ver el pico sin promediar su intensidad en ángulos estrechos, donde la intensidad puede caer mucho. En ángulos distintos a la dirección de la retrodispersión, la intensidad de la luz está sujeta a numerosas fluctuaciones esencialmente aleatorias denominadas puntos .
Es uno de los fenómenos de interferencia más persistentes que sobrevive a la dispersión múltiple y se considera como un aspecto del fenómeno mecánico cuántico conocido como localización débil (Ackermans et al. 1986). Con una localización débil, la interferencia de los caminos hacia adelante y hacia atrás conduce a una reducción neta en el paso de la luz en la dirección de la radiación. Este fenómeno es típico de cualquier onda coherente de dispersión múltiple. Por lo general, se analiza para las ondas de luz, para las cuales este fenómeno es similar a la localización débil de electrones en semiconductores desordenados, que por analogía a menudo se considera un precursor de la localización de Anderson (o fuerte) de la luz. La localización de luz débil se puede detectar, ya que aparece como un aumento en la intensidad de la luz en la dirección de retrodispersión. Esta ganancia significativa se denomina cono de retrodispersión coherente .
La retrodispersión coherente ocurre debido a la interferencia entre los caminos directo y de retorno en la dirección de la retrodispersión. Cuando un medio de dispersión múltiple es iluminado por un rayo láser, la intensidad de dispersión resulta de la interferencia entre amplitudes asociadas con diferentes caminos de dispersión; para un medio desordenado, los términos de interferencia desaparecen cuando se promedian sobre muchas configuraciones de centros de dispersión, excepto por un rango angular estrecho alrededor de la retrodispersión fina, donde la intensidad promedio aumenta. Este fenómeno es el resultado de la suma de muchos patrones de interferencia de dos ondas sinusoidales. El cono es la transformada de Fourier de la distribución espacial de la intensidad de la luz dispersada en la superficie de la muestra cuando esta última es iluminada por una fuente puntual. La retrodispersión amplificada se basa en la interferencia constructiva entre las rutas de retorno.