Radiación de ciclotrón

La radiación de ciclotrón es una radiación electromagnética emitida por partículas cargadas que son desviadas por un campo magnético . Tal radiación también se llama radiación magnetotrón .

Para un solo electrón en el campo B , la pérdida de energía está determinada por la siguiente relación:

$I\equiv {d\varepsilon _{\bot} \over dt}=-{2e^{2}u_{\bot }^{2}\omega_{c}^{2} \over 3c^ {3}}$

Si el plasma es completamente transparente, entonces para la radiación es posible obtener la densidad de energía "expuesta" del plasma:

$\omega_{0}\approx {\omega_{p}^{2}\omega_{ce}^{2} \over 3\pi c^{3}}T$

En realidad, parte de la radiación se absorbe en el plasma. LICENCIADO EN LETRAS. Trubnikov introdujo el "factor F" o "factor de salida", que por definición es:

$\Phi ={W_{real} \over W_{0}}$

Para temperaturas (5 eV - 100 keV) Trubnikov B.A. en 1956 mostró la posibilidad de aproximar el coeficiente de rendimiento mediante la fórmula:

$\Phi \approx {17({T_{e} \over m_{e}c^{2)))^{3/2}\cdot {\sqrt {{B \over e_{e}n_{ e}a}\cdot \beta \cdot \gamma }},}$

donde es la carga del electrón, es el campo dentro del cilindro, y los parámetros y son adimensionales. El primero de ellos es igual a 1 si no hay paredes reflectantes o si hay paredes exteriores con un coeficiente de reflexión . Finalmente, el parámetro es igual a 1 si el campo longitudinal es uniforme en la sección. Sin embargo, el campo en el tokamak no es homogéneo, y entonces el parámetro de falta de homogeneidad es , donde es el gran radio del toro en el tokamak. $e_e$ $B$ $\beta$ $\gama$ $\beta$ ${\ estilo de visualización \ beta = 1-r}$ $r$ $\gama$ $\gama$ ${\displaystyle \gamma =1+a/R{\sqrt {T_{e}/m_{e}c^{2))))$ $R$

Radiación de ciclotrón

Véase también