Plasma

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El plasma (del griego πλάσμα “esculpido, moldeado”) es un gas ionizado , uno de los cuatro estados clásicos de la materia .

Un gas ionizado contiene electrones libres e iones positivos y negativos . En términos más generales, un plasma puede estar formado por cualquier partícula cargada (como un plasma de quarks-gluones ). Cuasi-neutralidad significa que la carga total en cualquier volumen, pequeño en comparación con las dimensiones del sistema, es igual a cero, que es su diferencia clave con otros sistemas que contienen partículas cargadas (por ejemplo, haces de iones o electrones ). Dado que cuando un gas se calienta a temperaturas suficientemente altas, pasa a un plasma, se le llama el cuarto estado (después de sólido , líquido y gaseoso ) de agregación de la materia.

Debido a que las partículas cargadas en un plasma son móviles , el plasma tiene la capacidad de conducir electricidad . En el caso estacionario, el plasma apantalla un campo eléctrico externo constante con respecto a él debido a la separación espacial de las cargas. Sin embargo, debido a la presencia de una temperatura distinta de cero de las partículas cargadas, existe una escala mínima , a distancias menores que la cual se viola la cuasi-neutralidad.

Historial de descubrimientos

El cuarto estado de la materia fue descubierto por W. Crookes en 1879 y I. Langmuir lo denominó "plasma" en 1928 . Langmuir escribió [1] :

Con la excepción del espacio cercano a los electrodos, donde se encuentra una pequeña cantidad de electrones, el gas ionizado contiene iones y electrones en cantidades casi iguales, por lo que la carga total del sistema es muy pequeña. Usamos el término "plasma" para describir esta región generalmente eléctricamente neutra compuesta de iones y electrones.

Los antiguos filósofos creían que el mundo se compone de cuatro elementos: tierra, agua, aire y fuego. Se puede decir que esta posición, teniendo en cuenta ciertos supuestos, encaja en la idea moderna de los cuatro estados agregados de la materia, y el fuego corresponde al plasma. Las propiedades de un plasma son estudiadas por la física del plasma .

Especies

De acuerdo con las ideas actuales, el estado de fase de la mayor parte de la materia bariónica (en masa, aprox. 99,9%) del Universo es plasma. [2] Todas las estrellas están hechas de plasma, e incluso el espacio entre ellas está lleno de plasma, aunque muy enrarecido (ver espacio interestelar ). Por ejemplo, el planeta Júpiter ha concentrado en sí mismo casi toda la materia del sistema solar , que se encuentra en un estado "no plasma" ( líquido , sólido y gaseoso ). Al mismo tiempo, la masa de Júpiter es solo alrededor del 0,1 % de la masa del sistema solar, y el volumen es aún menor: solo el 10-15 %. Al mismo tiempo, las partículas de polvo más pequeñas que llenan el espacio exterior y llevan una cierta carga eléctrica pueden considerarse juntas como un plasma que consiste en iones cargados superpesados (ver plasma polvoriento ).

Las formas más típicas de plasma.
Plasma creado artificialmente Sustancia dentro de lámparas fluorescentes (incluidas las compactas ) y de neón [3] Motores de cohetes de plasma Corona de descarga de un generador de ozono Investigación de fusión controlada Arco eléctrico en una lámpara de arco y en soldadura por arco Lámpara de plasma (ver imagen arriba) Descarga de arco del transformador Tesla Impacto sobre una sustancia por radiación láser . Esfera brillante de explosión nuclear Monitores y pantallas de TV de plasma	Plasma natural terrestre Relámpago Fuego de San Telmo Ionosfera Aurora boreal Llama (plasma de baja temperatura)	Espacio y plasma astrofísico Sol y otras estrellas (las que existen por reacciones termonucleares ) viento soleado Espacio exterior (espacio entre planetas , estrellas y galaxias ) nebulosas interestelares

Propiedades y Opciones

Definición de plasma

El plasma es un gas parcial o totalmente ionizado en el que las densidades de cargas positivas y negativas son casi las mismas. [4] No todos los sistemas de partículas cargadas pueden llamarse plasma. El plasma tiene las siguientes propiedades: [5] [6] [7]

Densidad suficiente : las partículas cargadas deben estar lo suficientemente cerca unas de otras para que cada una de ellas interactúe con un sistema completo de partículas cargadas estrechamente espaciadas. La condición se considera satisfecha si el número de partículas cargadas en la esfera de influencia (una esfera con radio de Debye ) es suficiente para que ocurran efectos colectivos (tales manifestaciones son una propiedad típica del plasma). Matemáticamente, esta condición se puede expresar de la siguiente manera:

r_{D}^{3}N\gg 1,

donde es la concentración de partículas cargadas.

norte

Prioridad de las interacciones internas : el radio de detección de Debye debe ser pequeño en comparación con el tamaño característico del plasma. Este criterio significa que las interacciones que ocurren dentro del plasma son más significativas que los efectos en su superficie, que pueden despreciarse. Si se cumple esta condición, el plasma puede considerarse casi neutral. Matemáticamente, se ve así:

{r_{D} \sobre L}\ll 1.

Frecuencia del plasma : El tiempo promedio entre colisiones de partículas debe ser grande en comparación con el período de oscilación del plasma . Estas fluctuaciones son causadas por la acción sobre la carga del campo eléctrico , que surge debido a la violación de la casi neutralidad del plasma. Este campo busca restablecer el equilibrio perturbado. Volviendo a la posición de equilibrio, la carga pasa por inercia por esta posición, lo que nuevamente da lugar a la aparición de un fuerte campo de retorno, se producen las típicas vibraciones mecánicas . [8] Cuando se cumple esta condición, las propiedades electrodinámicas del plasma prevalecen sobre las cinéticas moleculares . En el lenguaje matemático, esta condición tiene la forma:

\tau \omega _{{pl}}\gg 1.

Clasificación

El plasma generalmente se divide en ideal y no ideal , baja temperatura y alta temperatura , equilibrio y no equilibrio , mientras que con bastante frecuencia el plasma frío no está en equilibrio y el equilibrio caliente.

Temperatura

El plasma se divide en baja temperatura (temperatura inferior a un millón de K ) y alta temperatura (temperatura de un millón de K y superior). Esta división se debe a la importancia del plasma de alta temperatura en el problema de la fusión termonuclear controlada. Diferentes sustancias pasan al estado de plasma a diferentes temperaturas, lo que se explica por la estructura de las capas externas de electrones de los átomos de la sustancia: cuanto más fácilmente el átomo cede un electrón, menor es la temperatura de transición al estado de plasma . 9] .

En un plasma fuera del equilibrio, la temperatura de los electrones excede sustancialmente la temperatura de los iones. Esto se debe a la diferencia en las masas del ion y el electrón, lo que dificulta el proceso de intercambio de energía. Esta situación ocurre en las descargas de gas, cuando los iones tienen una temperatura de unos cientos y los electrones de unas decenas de miles de K.

En un plasma en equilibrio, ambas temperaturas son iguales. Dado que se requieren temperaturas comparables al potencial de ionización para la implementación del proceso de ionización, el plasma de equilibrio suele estar caliente (con una temperatura de más de varios miles de K).

Grado y multiplicidad de ionización

Para que el gas pase al estado de plasma, debe estar ionizado . El grado de ionización es proporcional al número de átomos que ceden o absorben electrones, y sobre todo depende de la temperatura . Incluso un gas débilmente ionizado, en el que menos del 1% de las partículas están en estado ionizado, puede presentar algunas de las propiedades típicas de un plasma (interacción con un campo electromagnético externo y alta conductividad eléctrica ).

El grado de ionización α se define como , donde n i es la concentración de iones y n a es la concentración de átomos neutros. La concentración de electrones libres en un plasma sin carga n e está determinada por la relación obvia: , donde — es la carga promedio de los iones del plasma o la multiplicidad de ionización del plasma. Obviamente, el valor máximo de α es igual a 1 (o 100%), tal plasma se llama totalmente ionizado. ${\displaystyle \alpha ={n_{i} \over (n_{i}+n_{a)))))$ $n_{e}={\bar{Z}}n_{i}$ ${\ estilo de visualización {\ bar {Z}}}$

Un plasma de baja temperatura se caracteriza por un bajo grado de ionización (hasta 1%). Dado que dichos plasmas se utilizan con bastante frecuencia en procesos tecnológicos, a veces se denominan plasmas tecnológicos. La mayoría de las veces, se crean utilizando campos eléctricos que aceleran los electrones, que a su vez ionizan los átomos. Los campos eléctricos se introducen en el gas por acoplamiento inductivo o capacitivo (ver plasma acoplado inductivamente ). Las aplicaciones típicas del plasma de baja temperatura incluyen la modificación de la superficie del plasma (películas de diamante, nitruración de metales, modificación de la humectabilidad), grabado de la superficie del plasma (industria de semiconductores), purificación de gases y líquidos (ozonización del agua y combustión de hollín en motores diésel).

El plasma caliente casi siempre está completamente ionizado (el grado de ionización es ~100%). Por lo general, es ella quien se entiende como el "cuarto estado de agregación de la materia ". Un ejemplo es el Sol.

La concentración de partículas en un plasma

Aparte de la temperatura, que es de fundamental importancia para la existencia misma de un plasma, la segunda propiedad más importante de un plasma es la concentración de partículas cargadas. La frase concentración de plasma generalmente significa concentración de electrones , es decir, el número de electrones libres por unidad de volumen. En un plasma casi neutro , la concentración de iones está relacionada con ella por medio del número de carga promedio de iones : . La siguiente cantidad importante es la concentración de átomos neutros . En un plasma caliente , es pequeño, pero sin embargo puede ser importante para la física de procesos en un plasma. Cuando se consideran procesos en un plasma denso no ideal, el parámetro de concentración característico se convierte en , que se define como la relación entre la distancia promedio entre partículas y el radio de Bohr . $\ángulo Z\ángulo$ $n_{e}=\langle Z\rangle n_{i}$ $n_ {0}$ $n_ {0}$ $r_{s}$

Cuasi-neutralidad

Dado que el plasma es un muy buen conductor, las propiedades eléctricas son importantes. El potencial de plasma o potencial espacial es el valor medio del potencial eléctrico en un punto dado del espacio. Si se introduce un cuerpo en el plasma, su potencial será generalmente menor que el potencial del plasma debido a la aparición de la capa de Debye. Tal potencial se llama potencial flotante . Debido a la buena conductividad eléctrica, el plasma tiende a proteger todos los campos eléctricos. Esto conduce al fenómeno de cuasi-neutralidad: la densidad de cargas negativas con una buena precisión es igual a la densidad de cargas positivas ( ). Debido a la buena conductividad eléctrica del plasma, la separación de cargas positivas y negativas es imposible a distancias mayores que la longitud de Debye y en tiempos mayores que el período de oscilaciones del plasma. $n_{e}=\langle Z\rangle n_{i}$

Un ejemplo de plasma no casi neutro es un haz de electrones. Sin embargo, la densidad de los plasmas no neutros debe ser muy baja, de lo contrario decaerán rápidamente debido a la repulsión de Coulomb.

Diferencias con el estado gaseoso

El plasma se refiere a menudo como el cuarto estado de la materia . Se diferencia de los tres estados agregados menos energéticos de la materia, aunque es similar a la fase gaseosa en que no tiene forma ni volumen definidos. Hasta ahora, existe una discusión sobre la cuestión de si el plasma es un estado separado de agregación o simplemente un gas caliente. La mayoría de los físicos creen que el plasma es más que un gas, argumentando esta opinión con las siguientes diferencias:

Propiedad	Gas	Plasma
conductividad eléctrica	Extremadamente pequeño Por ejemplo, el aire es un excelente aislante hasta que pasa a un estado de plasma bajo la influencia de un campo eléctrico externo de 30 kilovoltios por centímetro . [diez]	Muy alto A pesar de que se produce una caída de potencial pequeña pero finita durante el flujo de corriente, en muchos casos el campo eléctrico en el plasma puede considerarse igual a cero. Los gradientes de densidad asociados con la presencia de un campo eléctrico se pueden expresar en términos de la distribución de Boltzmann. La capacidad de conducir corrientes hace que el plasma sea muy susceptible a la influencia de un campo magnético, lo que conduce a la aparición de fenómenos como la filamentación, la aparición de capas y chorros. La presencia de efectos colectivos es típica, ya que las fuerzas eléctricas y magnéticas son de largo alcance y mucho más fuertes que las gravitatorias.
Número de tipos de partículas	Uno Los gases consisten en partículas similares entre sí, que están en movimiento térmico y también se mueven bajo la influencia de la gravedad , e interactúan entre sí solo a distancias relativamente pequeñas.	Dos, tres o más electrones, iones y partículas neutras difieren en el signo del correo electrónico. cargan y pueden comportarse independientemente unos de otros- tienen velocidades diferentes e incluso temperaturas, lo que provoca la aparición de nuevos fenómenos, como ondas e inestabilidades.
Distribución de velocidad	Las colisiones maxwellianas de partículas entre sí conducen a la distribución de velocidades maxwelliana , según la cual una parte muy pequeña de las moléculas de gas tienen velocidades relativamente grandes.	Puede ser no maxwelliano Los campos eléctricos tienen un efecto diferente sobre las velocidades de las partículas que las colisiones, que siempre conducen a una maximización de la distribución de velocidades. La dependencia de la velocidad de la sección transversal de colisión de Coulomb puede amplificar esta diferencia, lo que lleva a efectos tales como distribuciones de dos temperaturas y electrones fuera de control .
Tipo de interacciones	Binario Como regla, las colisiones de dos partículas, las colisiones de tres partículas son extremadamente raras.	Colectivo Cada partícula interactúa con muchas a la vez. Estas interacciones colectivas tienen una influencia mucho mayor que las interacciones de dos cuerpos.

Fenómenos complejos de plasma

Aunque las ecuaciones básicas que describen los estados de un plasma son relativamente simples, en algunas situaciones no pueden reflejar adecuadamente el comportamiento de un plasma real: la ocurrencia de tales efectos es una propiedad típica de los sistemas complejos si se usan modelos simples para describirlos . La mayor diferencia entre el estado real del plasma y su descripción matemática se observa en las denominadas zonas límite, donde el plasma pasa de un estado físico a otro (por ejemplo, de un estado con un bajo grado de ionización a un alto grado de ionización). ionización uno). En este caso, el plasma no puede describirse mediante funciones matemáticas suaves simples o mediante un enfoque probabilístico . Efectos como el cambio espontáneo en la forma del plasma son consecuencia de la complejidad de la interacción de las partículas cargadas que componen el plasma. Dichos fenómenos son interesantes porque se manifiestan abruptamente y no son estables. Muchos de ellos fueron originalmente estudiados en laboratorios y luego encontrados en el universo.

Descripción matemática

El plasma se puede describir en varios niveles de detalle. El plasma generalmente se describe por separado de los campos electromagnéticos. En la teoría de los fenómenos magnetohidrodinámicos o teoría MHD se da una descripción conjunta de un fluido conductor y campos electromagnéticos .

Modelo fluido (líquido)

En el modelo fluido, los electrones se describen en términos de densidad, temperatura y velocidad promedio. El modelo se basa en: la ecuación de equilibrio para la densidad, la ecuación de conservación del momento, la ecuación de equilibrio de energía de electrones. En el modelo de dos fluidos, los iones se consideran de la misma manera.

Descripción cinética

A veces, el modelo fluido es insuficiente para describir el plasma. El modelo cinético da una descripción más detallada, en el que el plasma se describe en términos de la función de distribución de electrones en coordenadas y momentos. El modelo se basa en la ecuación de Boltzmann . La ecuación de Boltzmann no es aplicable para describir el plasma de partículas cargadas con interacción de Coulomb debido a la naturaleza de largo alcance de las fuerzas de Coulomb. Por lo tanto, para describir un plasma con interacción de Coulomb, se utiliza la ecuación de Vlasov con un campo electromagnético autoconsistente creado por partículas de plasma cargadas. La descripción cinética debe aplicarse en ausencia de equilibrio termodinámico o en presencia de fuertes faltas de homogeneidad en el plasma.

Particle-In-Cell (partícula en una celda)

Los modelos Particle-In-Cell se utilizan para resolver numéricamente ecuaciones cinéticas. Incluyen información cinética mediante el seguimiento de las trayectorias de un gran número de cuasipartículas individuales, cada una de las cuales corresponde a un cierto número de partículas reales (la integral de la función de distribución sobre una región limitada en el espacio de fase). Las densidades de carga y corriente eléctricas se determinan sumando la carga y las cuasipartículas en las celdas, que son pequeñas en comparación con el problema en consideración, pero que, sin embargo, contienen una gran cantidad de cuasipartículas. Los campos eléctricos y magnéticos se encuentran a partir de las densidades de carga y las corrientes en los límites de la celda. No confunda los modelos PIC con la integración directa de las ecuaciones de movimiento de las partículas reales que componen el plasma (electrones e iones), ya que el número total de cuasipartículas en los modelos PIC es, por regla general, muchos órdenes de magnitud menor.

Estadísticas básicas

Todas las cantidades se dan en unidades cgs gaussianas excepto la temperatura, que se da en eV y la masa de iones, que se da en unidades de masa de protones ; Z es el número de carga; k es la constante de Boltzmann; K es la longitud de onda; γ es el índice adiabático; ln Λ es el logaritmo de Coulomb. $\mu =m_{i}/m_{p}$

Frecuencias

Frecuencia de Larmor del electrón , la frecuencia angular del movimiento circular del electrón en un plano perpendicular al campo magnético:

\omega_{ce}=eB/m_{e}c=1,76\times 10^{7}B{\mbox{rad/s)).

Frecuencia de Larmor del ion , la frecuencia angular del movimiento circular del ion en un plano perpendicular al campo magnético:

\omega _{ci}=eB/m_{i}c=9,58\times 10^{3}Z\mu ^{-1}B{\mbox{rad/s)).

Frecuencia de plasma (frecuencia de oscilaciones de plasma, frecuencia de Langmuir), la frecuencia con la que los electrones oscilan alrededor de la posición de equilibrio, desplazándose en relación con los iones:

\omega_{pe}=(4\pi n_{e}e^{2}/m_{e})^{1/2}=5,64\times 10^{4}n_{e}^{ 1/2}{\mbox{rad/s}}.

Frecuencia de plasma iónico:

\omega _{pi}=(4\pi n_{i}Z^{2}e^{2}/m_{i})^{1/2}=1,32\times 10^{3}Z \mu^{-1/2}n_{i}^{1/2}{\mbox{rad/s}}.

Frecuencia de colisión de electrones

\nu _{e}=2,91\times 10^{-6}n_{e}\,\ln \Lambda \,T_{e}^{-3/2}{\mbox{s}}^ {-una}.

Frecuencia de colisión de iones

\nu _{i}=4,80\times 10^{-8}Z^{4}\mu ^{-1/2}n_{i}\,\ln \Lambda \,T_{i}^ {-3/2}{\mbox{s}}^{-1}.

Longitudes

Longitud de onda de De Broglie de un electrón , la longitud de onda de un electrón en mecánica cuántica:

\lambda \!\!\!\!-=\hbar /(m_{e}kT_{e})^{1/2}=2,76\times 10^{-8}\,T_{e} ^{-1/2}\,{\mbox{cm}}.

La distancia mínima de aproximación en el caso clásico , también llamada longitud de Landau, es la distancia mínima a la que se pueden acercar dos partículas cargadas en un choque frontal y una velocidad inicial correspondiente a la temperatura de las partículas, despreciando los efectos de la mecánica cuántica:

e^{2}/kT=1,44\times 10^{-7}\,T^{-1}\,{\mbox{cm)).

Radio giromagnético de un electrón , el radio del movimiento circular de un electrón en un plano perpendicular al campo magnético:

r_{e}=v_{Te}/\omega_{ce}=2,38\,T_{e}^{1/2}B^{-1}\,{\mbox{cm)).

Radio giromagnético del ion , el radio del movimiento circular del ion en un plano perpendicular al campo magnético:

r_{i}=v_{Ti}/\omega_{ci}=1,02\times 10^{2}\,\mu ^{1/2}Z^{-1}T_{i}^{ 1/2}B^{-1}\,{\mbox{cm}}.

Tamaño de la piel del plasma , la distancia que las ondas electromagnéticas pueden penetrar en el plasma:

c/\omega _{pe}=5,31\times 10^{5}\,n_{e}^{-1/2}\,{\mbox{cm)).

Radio de Debye (longitud de Debye) , la distancia a la que se apantallan los campos eléctricos debido a la redistribución de electrones:

\lambda _{D}=(kT/4\pi ne^{2})^{1/2}=7,43\times 10^{2}\,T^{1/2}n^{- 1/2}\,{\mbox{cm}}.

Velocidades

Velocidad térmica de un electrón , una fórmula para estimar la velocidad de los electrones en la distribución de Maxwell . La velocidad promedio, la velocidad más probable y la velocidad cuadrática media difieren de esta expresión solo por factores del orden de uno:

v_{Te}=(kT_{e}/m_{e})^{1/2}=4,19\times 10^{7}\,T_{e}^{1/2}\,{\ mbox{cm/s}}.

Velocidad de iones térmicos , la fórmula para estimar la velocidad de iones en una distribución de Maxwell :

v_{Ti}=(kT_{i}/m_{i})^{1/2}=9,79\times 10^{5}\,\mu ^{-1/2}T_{i}^ {1/2}\,{\mbox{cm/s}}.

Velocidad del sonido iónico , velocidad de las ondas de sonido iónicas longitudinales:

c_{s}=(\gamma ZkT_{e}/m_{i})^{1/2}=9,79\times 10^{5}\,(\gamma ZT_{e}/\mu )^ {1/2}\,{\mbox{cm/s}}.

Velocidad de Alfven , velocidad de las ondas de Alfvén :

v_{A}=B/(4\pi n_{i}m_{i})^{1/2}=2,18\times 10^{11}\,\mu ^{-1/2}n_ {i}^{-1/2}B\,{\mbox{cm/s}}.

Cantidades adimensionales

La raíz cuadrada de la relación de masa de un electrón y un protón es :

(m_{e}/m_{p})^{1/2}=2,33\times 10^{-2}=1/42,9.

Número de partículas en la esfera de Debye:

(4\pi /3)n\lambda_{D}^{3}=1,72\times 10^{9}\,T^{3/2}n^{-1/2}.

Relación entre la velocidad de Alfvén y la velocidad de la luz

v_{A}/c=7.28\,\mu ^{-1/2}n_{i}^{-1/2}B.

La relación de frecuencias de plasma y Larmor para un electrón.

\omega_{pe}/\omega_{ce}=3,21\times 10^{-3}\,n_{e}^{1/2}B^{-1}.

La relación de frecuencias de plasma y Larmor para un ion

\omega_{pi}/\omega_{ci}=0.137\,\mu ^{1/2}n_{i}^{1/2}B^{-1}.

La relación de energías térmicas y magnéticas.

\beta =8\pi nkT/B^{2}=4.03\times 10^{-11}\,nTB^{-2}.

Relación entre la energía magnética y la energía en reposo de los iones

B^{2}/8\pi n_{i}m_{i}c^{2}=26,5\,\mu ^{-1}n_{i}^{-1}B^{2} .

Varios

Coeficiente de difusión de Bohm

D_{B}=(ckT/16eB)=5,4\times 10^{2}\,TB^{-1}\,{\mbox{cm}}^{2}/{\mbox{s} }.

Arrastre transversal de Spitzer

\eta _{\perp}=1,15\times 10^{-14}\,Z\,\ln \Lambda \,T^{-3/2}\,{\mbox{s))=1,03 \times 10^{-2}\,Z\,\ln \Lambda \,T^{-3/2}\,\Omega \,{\mbox{cm)).

Investigación contemporánea

teoría del plasma
- Problema de estabilidad del plasma
- Interacción del plasma con ondas y haces
- difusión, conducción y otros fenómenos cinéticos en el plasma
- Invariantes adiabáticos
- capa de despedida
- Colisiones de culombio
- tipos de descarga
- magnetohidrodinámica
Plasma en la naturaleza
- la ionosfera de la tierra
- Plasma en el espacio, por ejemplo. La plasmasfera de la Tierra (parte interna de la magnetosfera )
Fuentes de plasma
Diagnóstico de plasma
- dispersión de Thomson
- Sondas Langmuir
- Espectroscopia
- Interferometría
- Calentamiento ionosférico
Aplicaciones de plasma
- generador MHD
- pulverización catódica de magnetrón
- antena de plasma
- plasma para atomización e ionización de muestras en métodos espectroscópicos
- Fusión termonuclear
  - Confinamiento en trampas magnéticas - tokamak , stellarator , reverse pinch , mirror cell
  - Fusión termonuclear inercial
- Aceleradores
  - Aceleración de estela
- Plasmas industriales

Véase también

Notas

↑ Langmuir I. Oscilaciones en gases ionizados / I. Langmuir // Actas de la Academia Nacional de Ciencias. - 1928. - T. 14. - Nº 8. - S. 627-637.
↑ Vladímir Zhdanov. Plasma en el espacio . La vuelta al mundo Consultado el 21 de febrero de 2009. Archivado desde el original el 22 de agosto de 2011. (indefinido)
↑ Glosario de términos de fusión de IPPEX (enlace no disponible) . Consultado el 5 de marzo de 2009. Archivado desde el original el 8 de marzo de 2008. (indefinido)
↑ Diccionario enciclopédico físico. cap. edición A. M. Projorov. ed. contar D. M. Alekseev, A. M. Bonch-Bruevich, A. S. Borovik-Romanov y otros Moscú: Sov. Enciclopedia, 1984. - pág. 536
↑ RO Dendy, Plasma Dynamics.
↑ Hillary Walter, Michelle Cooper, Diccionario ilustrado de física
↑ Daniel Hastings, Henry Garrett, Interacciones entre la nave espacial y el medio ambiente
↑ Vladímir Zhdanov. Oscilaciones de plasma (enlace inaccesible) . La vuelta al mundo Consultado el 21 de febrero de 2009. Archivado desde el original el 23 de agosto de 2011. (indefinido)
↑ Plasma - artículo de la Gran Enciclopedia Soviética .
↑ Hong, Alice Fuerza dieléctrica del aire . El libro de hechos de física (2000). Consultado el 5 de marzo de 2009. Archivado desde el original el 23 de agosto de 2011. (indefinido)

Literatura

Yuri Petrovich Reiser. Física de la descarga de gas. ed. 3º, añadir. y reelaborado. - Dolgoprudny: Editorial: "Intelecto", 2009. - 736 p.
Frank-Kamenetsky D. A. Conferencias sobre física del plasma. - M. : Atomizdat, 1968. - 285 p. — 21.500 ejemplares.
Artsimovich L. A. , Sagdeev R. Z. Física de plasma para físicos. — M .: Atomizdat, 1979. — 320 p.
Kotelnikov IA Conferencias sobre física del plasma. Volumen 1: Fundamentos de Física del Plasma. - 3ra ed. - San Petersburgo. : Lan , 2021. - 400 p. - ISBN 978-5-8114-6958-1 .

Enlaces

Conferencias del Departamento de Física del Plasma, Universidad Estatal de Novosibirsk
Artículo de plasma en la Enciclopedia de Física
Una biblioteca especializada en física de plasma y tecnologías de ion-plasma en el portal web Plasmaport
Sobre el plasma en el Noticiero "Quiero saberlo todo" en YouTube
antenas de plasma

sitios temáticos

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diccionarios y enciclopedias

En catálogos bibliográficos
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Estados termodinámicos de la materia

Estados de fase

Estado de agregación Equilibrio de fase Regla de fase diagrama de fases Ecuación de estado
Sólido	cristales monocristal policristalino Cristalito
mesofase	Cuerpos amorfos estado vítreo Cristal liquido nemático esméctico colestérico Fase columnar mesógeno Membrana
Líquido	Fluido ideal Estado metaestable líquido sobrecalentado liquido sobreenfriado líquido estirado Fusión de un reactor fluido supercrítico
Gas	Gas ideal gasolina de verdad Vapor Vapor saturado vapor supercalentado vapor sobresaturado
Plasma	electromagnético Plasma de quarks-gluones Glazma
Baja temperatura	condensado bose condensado fermiónico gas cuántico gas bose gas fermi gas degenerado líquido cuántico liquido bose liquido fermi sólido superfluido Fenómenos superfluidez Superconductividad
Otro	asunto extraño molécula fotónica condensado de vidrio de color

Transiciones de fase

primer tipo

segundo tipo

en fenómenos eléctricos	ferroeléctrico Antiferroeléctrico
en fenómenos magnéticos	ferroimanes Paraimanes Antiferroimanes

cuántico

punto lambda

Sistemas dispersos

Geles
- aerogel
Soluciones
sistemas coloidales
- grueso
- coloidal libremente dispersado
Sol
Lata de aerosol
- Fumar
- Polvo
- Niebla
- neblina
Suspensión
Emulsión

ver también