En física teórica , el dilatón suele denominarse campo escalar teórico , del mismo modo que un fotón se relaciona con un campo electromagnético . Así el dilatón, también conocido como radión o graviscalar , se refiere al campo escalar que aparece en la teoría de Kaluza-Klein como componente del tensor métrico , donde "5" es una dirección circular adicional, y esta componente obedece a una onda no homogénea. ecuación que generaliza la ecuación de Klein-Gordon , con un campo electromagnético muy fuerte como fuente:
También en la teoría de cuerdas, un dilatón es una partícula de un campo escalar , un campo escalar que se deriva lógicamente de la ecuación de Klein-Gordon y siempre aparece junto con la gravedad. Aunque la teoría de cuerdas se fusiona naturalmente con la teoría de Kaluza-Klein, las teorías perturbativas como las teorías de cuerdas tipo I , tipo II y las teorías de cuerdas heteróticas ya incluyen un dilatón en un máximo de 10 dimensiones. (Por otro lado, la teoría M de 11 dimensiones no incluye el dilatón en su espectro a menos que ocurra la compactación ).
El exponente de su condensado determina la constante de acoplamiento.
Por lo tanto, la constante de acoplamiento es una variable dinámica en la teoría de cuerdas a diferencia del caso de la teoría cuántica de campos , donde es una constante. Mientras no se rompa la supersimetría , tales campos escalares pueden tomar valores arbitrarios (son módulos ). Sin embargo, la ruptura de la supersimetría proporciona energía potencial a los campos escalares, y los campos escalares se localizan cerca de un mínimo, cuya ubicación, en principio, puede calcularse dentro del marco de la teoría de cuerdas.
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