Conjugación de dirac

En la teoría cuántica de campos, la conjugación de Dirac de una función de onda de cuatro componentes se define mediante la fórmula $\psi(\mathbf{x},t)$

{\bar {\psi }}\ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\psi ^{\dagger }\gamma ^{0}

donde es la función de onda conjugada hermítica , es la matriz de Dirac . ${\ estilo de visualización \ psi ^ {\ daga}}$ ${\ estilo de visualización \ gamma ^ {0}}$

En la representación de Pauli-Dirac , donde 0 e I son matrices cero e identidad de 2×2, respectivamente. es una solución a la ecuación de Dirac y se llama el espinor de Dirac , o bispinor . $\gamma ^{0}={\begin{bmatrix}I&0\\0&-I\end{bmatrix}}$ $\psi(\mathbf{x},t)$

La introducción del concepto de conjugación de Dirac está motivada por la necesidad de obtener cantidades medibles de los espinores de Dirac. Dado que la conjugación hermitiana habitual viola la invariancia de Lorentz del sistema, en su lugar se utiliza la conjugación de Dirac.

Literatura

Davydov A. S. Mecánica cuántica. - M. : Nauka, 1973. - S. 276. - 703 p.
Gehrmann Th. Teoría Cuántica de Campos I. - 2011. - T. 8. - 128 p.