Lista de bosones

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Esta es una lista de bosones en física de partículas . Los bosones tienen giros enteros , obedecen la distribución de Bose-Einstein (de ahí el nombre) y todos participan en la interacción gravitatoria . También hay bosones compuestos; consulte la lista de mesones .

Bosones fundamentales

Partícula Símbolo Masa , GeV / s² _ Interacción portátil
 interacciones
en las que 		Girar de por vida Ejemplo de descomposición (>5%) Carga eléctrica
, e
Fotón γ 0 (< 10 −22 eV/c 2 ) [1] [2]
Interacción electromagnética
Interacción electromagnética		 una estable 0 (<10 −32 )
bosón W W ± 80,385±0,015 [3]
Interacción débil 		Fuerza débil
, electromagnética 		una 3⋅10 −25 W - → mi - + ν mi , W + → mi + + ν mi
 ±1
bosón z Z0 _ 91,1876±0,0021 [4]
Interacción débil
Interacción débil		 una 3⋅10 −25 l + l (leptón + antileptón correspondiente) 0
Gluón gramo 0 (valor teórico
) [5]
< 0,0002 eV/c2
( límite experimental ) [6] 		Fuerte
interacción 		Fuerte
interacción 		1 [7] ver confinamiento 0
bosón de Higgs H0 _ 125,26±0,20±0,08 [8] campo de higgs 0 1.56⋅10 -22 [Nota 1] (predicción del Modelo Estándar ), ≥ 10 -24 (experimento) [10] e + +e − +e + +e − 0
gravitón GRAMO 0 (< eV/c^2. [11] ) gravedad 2
partícula hipotética		 0
bosón x X ± ≈ 10 15 desconocido una
partícula hipotética		 tu + tu → X + → mi + + re - ±4/3
bosón Y Y ± ≈ 10 15 desconocido una
partícula hipotética		 tu + re → Y − → v mi + re − ±1/3

Bosones de calibre

Partícula Símbolo Masa , GeV / s² _ Interacción portátil
 interacciones
en las que 		Girar de por vida Ejemplo de descomposición (>5%) Carga eléctrica
, e
Fotón γ 0 (<6⋅10 −26 )
Interacción electromagnética
Interacción electromagnética		 una estable 0 (<10 −32 )
bosón W W ± 80,385±0,015 [3]
Interacción débil 		Fuerza débil
, electromagnética 		una 3⋅10 −25 W - → mi - + ν mi , W + → mi + + ν mi
 ±1
bosón z Z0 _ 91,1876±0,0021 [4]
Interacción débil
Interacción débil		 una 3⋅10 −25 l + l (leptón + antileptón correspondiente) 0
Gluón gramo 0 (valor teórico
) [12]
< 0,0002 eV/c2
( límite experimental ) [13] 		Fuerte
interacción 		Fuerte
interacción 		una ver confinamiento 0
gravitón GRAMO 0 (< eV/c^2. [11] ) gravedad 2
partícula hipotética		 0
bosón x X ± ≈ 10 15 desconocido una
partícula hipotética		 tu + tu → X + → mi + + re - ±4/3
bosón Y Y ± ≈ 10 15 desconocido una
partícula hipotética		 tu + re → Y − → v mi + re − ±1/3

Bosones vectoriales

Los bosones vectoriales son bosones con espín 1.

Partícula Símbolo Masa , GeV / s² _ Interacción portátil
 interacciones
en las que 		de por vida Ejemplo de descomposición (>5%) Carga eléctrica
, e
Fotón γ 0 (<6⋅10 −26 )
Interacción electromagnética
Interacción electromagnética		 estable 0 (<10 −32 )
bosón W W ± 80,385±0,015 [3]
Interacción débil 		Fuerza débil
, electromagnética 		3⋅10 −25 W - → mi - + ν mi , W + → mi + + ν mi
 ±1
bosón z Z0 _ 91,1876±0,0021 [4]
Interacción débil
Interacción débil		 3⋅10 −25 l + l (leptón + antileptón correspondiente) 0
Gluón gramo 0 (valor teórico
) [12]
< 0,0002 eV/c2
( límite experimental ) [13] 		Fuerte
interacción 		Fuerte
interacción 		ver confinamiento 0
bosón x X ± ≈ 10 15 desconocido
partícula hipotética		 tu + tu → X + → mi + + re - ±4/3
bosón Y Y ± ≈ 10 15 desconocido
partícula hipotética		 tu + re → Y − → v mi + re − ±1/3

Partículas sin masa

Las partículas sin masa son partículas con una masa teórica en reposo de 0.

Partícula Símbolo Masa , GeV / s² _ Interacción portátil
 interacciones
en las que 		Girar de por vida Ejemplo de descomposición (>5%) Carga eléctrica
, e
Fotón γ 0 (<6⋅10 −26 )
Interacción electromagnética
Interacción electromagnética		 una estable 0 (<10 −32 )
Gluón gramo 0 (valor teórico
) [12]
< 0,0002 eV/c2
( límite experimental ) [13] 		Fuerte
interacción 		Fuerte
interacción 		una ver confinamiento 0
gravitón GRAMO 0 (< eV/c^2. [11] ) gravedad 2
partícula hipotética		 0

Cuasipartículas-bosones

Partícula Símbolo Masa , GeV / s² _ Girar de por vida Ejemplo de descomposición (>5%) Carga eléctrica
, e
fonón 0 cuasipartícula
excitón cuasipartícula
Excitón Wannier-Motta cuasipartícula
excitón de Frenkel cuasipartícula

Bosones de Goldstone

En física de partículas y materia condensada, los bosones de Goldstone o Nambu-Goldstone son bosones que necesariamente aparecen en modelos que experimentan rupturas espontáneas de simetría continua.

Ejemplos de partículas reales [14] :

Partícula Símbolo Masa , MeV / c² _ interacciones
en las que 		Girar de por vida Ejemplo de descomposición (>5%) Carga eléctrica
, e
peonias π ± , π 0 139.6 Fuerte , electromagnético , débil 0 2.6⋅10−8 _ ±1,0
kaones K ± , K 0 , K L , K S ... 493.7÷497.6 Fuerte , electromagnético , débil 0 - 0.89⋅10 −10
÷
5.2⋅10 −8 		( ver ) ±1,0

Ejemplos de cuasipartículas [14] :

Partícula Símbolo Masa , MeV / c² _ Girar de por vida Ejemplo de descomposición (>5%) Carga eléctrica
, e
fonón 0 cuasipartícula
magnón una cuasipartícula

Esfermiones

En física de partículas , un esfermión de espín - 0 [15] es una partícula supercompañera (o partícula ) de su fermión asociado . Los esfermiones son bosones ( bosones escalares ), tienen los mismos números cuánticos [16] . Puede ser el producto de decaimiento del bosón de Higgs [17] . No tienen helicidad , por lo que las versiones izquierda y derecha del fermión tienen un esfermión separado [18] .

Partícula Símbolo Masa , GeV / s² _ interacciones
en las que 		Carga eléctrica
, e
esfermión > 100–1000 [19]
squark q͂ >29 TeV [20] Fuerte interacción [21] Kraten e /3
súper squark >29 TeV [20] Fuerte interacción [21] Kraten e /3
abajo squark >29 TeV [20] Fuerte interacción [21] Kraten e /3
Squark encantado >29 TeV [20] Fuerte interacción [21] Kraten e /3
squark extraño >29 TeV [20] Fuerte interacción [21] Kraten e /3
verdadero squark >29 TeV [20] Fuerte interacción [21] Kraten e /3
adorable squark >29 TeV [20] Fuerte interacción [21] Kraten e /3
Dormido l͂ [22] >300 [23]
Selectrón >300 [23]
Neutrino electrónico >300 [23]
Smuon >300 [23]
muón sneutrino >300 [23]
Guardar leptón >300 [23]
Stau-lepton sneutrino >300 [23]

Véase también

Literatura

Notas

Comentarios

  1. ↑ En el modelo estándar , se prevé que el ancho de decaimiento del bosón de Higgs de 126 GeV/c2 sea de 4,21⋅10 -3  GeV . [9] Vida media .

Fuentes

  1. ↑ Los agujeros negros de Kerr ayudaron a los físicos a pesar fotones . Archivado el 28 de diciembre de 2014. (2012)
  2. ↑ Pani Paolo, Cardoso Vitor, Gualtieri Leonardo, Berti Emanuele, Ishibashi Akihiro. Black-Hole Bombs and Photon-Mass Bounds  (inglés)  // Physical Review Letters . - 2012. - vol. 109 , edición. 13 _ - Pág. 131102 (5 págs.) . -doi : 10.1103 / PhysRevLett.109.131102 .
  3. ↑ 1 2 3 J. Beringer et al . (Grupo de Datos de Partículas), Phys. Rvdo. D86, 010001 (2012). Bosones de calibre, W - bosón. Disponible en pdglive.lbl.gov  (enlace no disponible  )
  4. ↑ 1 2 3 J. Beringer et al . (Grupo de Datos de Partículas), Phys. Rvdo. D86, 010001 (2012). Bosones de calibre, Z - bosón. Disponible en pdglive.lbl.gov Archivado desde el original el 12 de julio de 2012.  (Inglés)
  5. ↑ W.-M. Yao et al. Revisión de física de partículas //  Journal of Physics G   : diario. - 2006. - vol. 33 . — Pág. 1 . -doi : 10.1088 / 0954-3899/33/1/001 . - . -arXiv : astro - ph/0601168 . Archivado desde el original el 20 de julio de 2008.
  6. ↑ F. Yndurain. Límites en la masa del gluón   // Physics Letters B  : diario. - 1995. - vol. 345 , núm. 4 . — Pág. 524 . -doi : 10.1016 / 0370-2693(94)01677-5 . - .
  7. ↑ Conceptos básicos y leyes de la física y propiedades de las partículas elementales de la materia Modelo estándar de Lev Okun y más allá Archivado el 30 de diciembre de 2014.
  8. ↑ El bosón de Higgs parece estándar en los datos de 2016 H→ZZ*→4 desintegración de leptones . Elementos.ru.
  9. ↑ Grupo de Trabajo de Sección Transversal de Higgs del LHC; dittmaier; mariotti; Passariño; Tanaka; Alejin; alwall; Bagnaschi; Banfi. Manual de secciones transversales de LHC Higgs: 2. Distribuciones diferenciales  (inglés)  // CERN Report 2 (Tablas A.1 - A.20): revista. - 2012. - vol. 1201 . — Pág. 3084 . - . -arXiv : 1201.3084 . _
  10. ↑ Sobre el descubrimiento del bosón de Higgs Valery Rubakov "Quantum" No. 5-6, 2012 ¿Qué es una nueva partícula ? Archivado desde el original el 2 de abril de 2015.
  11. ↑ 1 2 3 Rubakov V. A., Tinyakov P. G. "Modificación de la gravedad a grandes distancias y un gravitón masivo" Archivado el 14 de abril de 2015. , UFN , 178, pág. 813, (2008)
  12. ↑ 1 2 3 W.-M. Yao et al. Revisión de física de partículas  //  Journal of Physics G : diario. - 2006. - vol. 33 . — Pág. 1 . -doi : 10.1088 / 0954-3899/33/1/001 . - . -arXiv : astro - ph/0601168 . Archivado desde el original el 20 de julio de 2008.
  13. ↑ 1 2 3 F. Yndurain. Límites en la masa del gluón   // Physics Letters B : diario. - 1995. - vol. 345 , núm. 4 . — Pág. 524 . -doi : 10.1016 / 0370-2693(94)01677-5 . - .
  14. ↑ 12 A. M. Prokhorov . Enciclopedia física, 1988-1999. Artículo "Bosones de Goldstone"
  15. ↑ Introducción Partículas fundamentales Propiedades de las partículas supersimétricas Archivado el 10 de agosto de 2014.
  16. ↑ ¿Hay supersimetría en el mundo de las partículas elementales? Archivado desde el original el 2 de julio de 2014.
  17. ↑ Bosón de Higgs Archivado el 4 de marzo de 2016.
  18. ↑ La masa del bosón de Higgs sigue siendo difícil de estimar en el modelo supersimétrico mínimo Archivado el 9 de julio de 2014
  19. ↑ "Mínimo físico" a principios del siglo XXI Académico Vitaly Lazarevich Ginzburg Microfísica Archivado el 9 de noviembre de 2016.
  20. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 Moriond 2017: los eventos de dos chorros aún no muestran valores atípicos
  21. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 Física en la supersimetría del LHC: del estado a los planes de colaboración Archivado el 3 de septiembre de 2014.
  22. ↑ Búsqueda de supersimetría en eventos que contienen un par de dileptones de signo opuesto del mismo sabor, jets y un gran momento transversal faltante en colisiones de s√=8 TeV pp con el detector ATLAS ATLAS Collaboration Introducción
  23. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 Supersimetría a la luz de los datos del LHC: ¿qué hacer a continuación? Revisión de datos experimentales Archivado el 9 de julio de 2014.

Enlaces