P-simetría

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La simetría P es la simetría de las ecuaciones de movimiento con respecto al cambio de signo de las coordenadas de todas las partículas. En relación con esta operación , las interacciones electromagnéticas , fuertes y, según la teoría general de la relatividad , gravitatorias son simétricas [1] . Las interacciones débiles no son simétricas (ver el experimento de Wu ). Esta operación corresponde a uno de los tipos de paridad : la paridad espacial de cantidad física (paridad P).

simetría en física
transformación	Invariancia correspondiente	La ley de conservación correspondiente
↕ Hora de emisión	Uniformidad de tiempo	…energía
⊠ C , P , CP y T - simetrías	Isotropía del tiempo	... paridad
↔ Espacio de difusión	Homogeneidad del espacio	…impulso
↺ Rotación del espacio	Isotropía del espacio	… impulso
⇆ Grupo Lorentz (impulsos)	Relatividad Covarianza de Lorentz	…movimientos del centro de masa
~ Transformación de calibre	Invariancia de calibre	... cobrar

Operador de reflexión espacial

El operador de reflexión espacial en mecánica cuántica es el operador : . El hamiltoniano en mecánica cuántica es una función par de coordenadas espaciales . De esto se deduce que o . Por lo tanto, la paridad espacial es una cantidad conservada (la integral de movimiento). De la definición del operador de reflexión espacial se sigue que . Así, los valores propios del operador de reflexión espacial pueden ser y . Estos valores propios se denominan P-paridad del estado del sistema cuántico. El operador de reflexión espacial anticonmuta con la coordenada y el momento : , y conmuta con el operador de momento : , donde . Sea una función propia de los operadores y , correspondiente a los valores propios y , entonces [2] $\Pi$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $H=\sum_{i=1}^{N}{\frac {p_{i}^{2}}{2m}}+\sum_{i>j}V(|x_{i} -x_{j}|)$ ${\ estilo de visualización x_{1},x_{2},...}$ ${\ estilo de visualización \ Pi (H \ psi) = H (\ Pi \ psi)}$ ${\ estilo de visualización \ izquierda [\ Pi, H \ derecha] = 0}$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ ${\ estilo de visualización \ Pi ^ {2} = 1}$ $+1$ $-una$ $X$ $pags$ ${\ estilo de visualización \ Pi p = -p \ Pi}$ ${\ estilo de visualización \ Pi x = -x \ Pi}$ $L$ ${\ estilo de visualización \ izquierda [\ Pi, L \ derecha] = 0}$ $L=\sum_{i=1}^{N}x_{i}\times p_{i}$ $Y_{lm}(\theta,\varphi)$ ${\ estilo de visualización L^{2}}$ ${\ Displaystyle L_ {z}}$ ${\ estilo de visualización l (l + 1)}$ $metro$ $\Pi Y_{lm}(\theta ,\varphi )=Y_{lm}(\pi -\theta ,\varphi +\pi )=(-1)^{l}Y_{lm}(\theta ,\varfi)$

P-paridad

La paridad P es una cantidad física fundamental. La ley de conservación de la paridad P en interacciones fuertes y electromagnéticas es válida. En interacciones débiles, la paridad P no se conserva. En mecánica cuántica , la paridad P se describe en términos de las propiedades de la función de onda compleja . El estado del sistema se llama incluso si la función de onda no cambia cuando cambian los signos de las coordenadas de todas las partículas, e impar si la función de onda cambia de signo cuando cambian los signos de las coordenadas de todas las partículas . $\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1},...,r_{n})$ $\Psi_{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi_{{np}}(r_{1},...,r_{n})$

Paridad interna

Todas las partículas con masa en reposo distinta de cero tienen paridad P intrínseca. Es 1 (partículas pares) o −1 (partículas impares). Las partículas con espín 0 y paridad interna 1 se denominan escalares , y las que tienen paridad interna −1 se denominan pseudoescalares . Las partículas con espín 1 y paridad interna 1 se denominan pseudovector , con paridad interna −1 - vector [3] .

El estado de un sistema de partículas se llama par si e impar si , donde son las paridades internas de las partículas. $norte$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1}, ...,r_{n})$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}( r_{1},...,r_{n})$ $\Pi_{1}...\Pi_{n}$

Notas

↑ V. Pauli Violación de la simetría especular en las leyes de la física atómica // Física teórica del siglo XX. En memoria de Wolfgang Pauli. - M., IL, 1962. - pág. 383
↑ Nishijima, 1965 , pág. 53.
↑ Física del microcosmos, ed. D. V. Shirkova, Moscú: Enciclopedia soviética, 1980.

Literatura

Shirokov Yu. M. , Yudin N. P. Física nuclear, M., Nauka, 1972
Bethe G. , Morrison F. Teoría elemental del núcleo, M., IL., 1958
Nishijima K. Partículas fundamentales. - M. : Mir, 1965. - 462 p.

C, P y T

grupo de pines
Paridad