En la teoría de la relatividad , el tiempo propio a lo largo de una línea del mundo similar al tiempo se define como el tiempo medido por los relojes que se mueven a lo largo de esta línea. Por lo tanto, no depende de coordenadas y es un escalar de Lorentz . [1] El intervalo de tiempo propio entre dos eventos en la línea del mundo es el cambio en el tiempo propio. Este intervalo es interesante, ya que el tiempo propio se fija solo hasta una constante aditiva arbitraria, es decir, ajustando el reloj a algún evento a lo largo de la línea universal. El intervalo de tiempo adecuado entre dos eventos depende no solo de los eventos mismos, sino también de la línea del mundo que los conecta y, en consecuencia, del movimiento del reloj entre los eventos. Se expresa como una integral sobre la línea de mundo. Los relojes que aceleran medirán menos tiempo transcurrido entre dos eventos que el tiempo medido por relojes que no aceleran ( inerciales ) entre los mismos dos eventos. Un ejemplo de este efecto es la paradoja de los gemelos . [2]
En términos de espacio-tiempo de cuatro dimensiones , el tiempo propio es análogo a la longitud de un arco en un espacio tridimensional ( euclidiano ). Por convención, el tiempo propio generalmente se denota con la letra griega τ ( tau ) para distinguirlo del tiempo coordinado, denotado por t .
A diferencia del tiempo propio, el tiempo coordinado es el tiempo entre dos eventos, medido por un observador usando su propio método para cronometrar un evento. En el caso particular de un observador inercial en relatividad especial , el tiempo se mide usando el reloj de ese observador y su definición de simultaneidad.
El concepto de tiempo propio fue introducido por Herman Minkowski en 1908 [3] y es una característica de los diagramas de Minkowski .