Resonancia orbital
La resonancia orbital en la mecánica celeste es una situación en la que los períodos orbitales de dos (o más) cuerpos celestes se relacionan como pequeños números naturales . Como resultado, estos cuerpos se acercan periódicamente entre sí, estando en ciertos puntos de sus órbitas. Los cambios regulares resultantes en la fuerza de interacción gravitatoria de estos cuerpos pueden estabilizar sus órbitas.
En algunos casos, los fenómenos de resonancia provocan la inestabilidad de algunas órbitas. Por lo tanto, las brechas de Kirkwood en el cinturón de asteroides se explican por resonancias con Júpiter; La fisión de Cassini en los anillos de Saturno se explica por la resonancia con la luna Mimas de Saturno .
Ejemplos
- Plutón y algunos otros objetos del cinturón de Kuiper (los llamados plutinos ) están en resonancia orbital 2:3 con Neptuno : dos revoluciones de Plutón alrededor del Sol corresponden en el tiempo a tres revoluciones de Neptuno.
- Saturno y Júpiter están en resonancia casi exacta de 2:5;
- Los asteroides troyanos están en resonancia 1:1 con Júpiter (ubicados en los puntos de Lagrange L4 y L5);
- Las lunas de Júpiter Ganímedes , Europa e Io están en una resonancia 1:2:4;
- Las lunas de Plutón están en resonancia 1:3:4:5:6;
- El precursor del cometa Encke podría tener una resonancia orbital de 2:7 con Júpiter [1] [2] .
Resonancia de giro-órbita
Un fenómeno cercano es la resonancia de espín-órbita , cuando el período orbital de un cuerpo celeste y su período de rotación alrededor de su eje están sincronizados:
- Mercurio gira alrededor del Sol en una resonancia orbital de espín de 3:2, es decir, en dos años de Mercurio, el planeta da tres vueltas alrededor de su eje.
- La luna , cuando gira alrededor de la Tierra, siempre mira hacia un lado: resonancia de giro-órbita 1: 1.
- Todos los satélites galileanos también miran a Júpiter del mismo lado.
Un caso especial de resonancia espín-órbita 1:1 se llama captura de marea , ya que con mayor frecuencia es causada por la disipación de la energía de las mareas en la corteza de un cuerpo celeste.
Véase también
Notas
- ↑ Haya, M.; Hargrove, M.; Brown, P. The Running of the Bulls: una revisión de la actividad de las bolas de fuego Taurid desde 1962 // The Observatory : diario. - 2004. - vol. 124 . - pág. 277-284 . - . Archivado desde el original el 11 de septiembre de 2014.
- ↑ Soja RH Dinámica de la población de meteoritos del Sistema Solar . - Universidad de Canterbury, 2010. - P. 158 (140). "El cometa 2P/Encke en sí mismo no está directamente en la resonancia 7:2: el proto-Encke, sin embargo, puede haber exhibido una actividad resonante fuerte o débil durante al menos parte de su vida, lo que le permitió poblar más fácilmente la resonancia con polvo cometario.
Literatura
- Murray, CD; Dermott, SF Dinámica del sistema solar. - Prensa de la Universidad de Cambridge , 1999. - ISBN 978-0-521-57597-3 .
- Lemaître, A. Resonances: Models and Captures // Dynamics of Small Solar System Bodies and Exoplanets (inglés) / Souchay, J.; Dvorak, R.. - Springer , 2010. - vol. 790. - Pág. 1-62. - (Apuntes de clase en física). — ISBN 978-3-642-04457-1 . -doi : 10.1007 / 978-3-642-04458-8 .
Enlaces
- Resonancia orbital de tres planetas encontrada por primera vez Copia de archivo del 2 de agosto de 2010 en Wayback Machine
- Shevchenko II Órbitas impredecibles Archivado el 6 de septiembre de 2016 en Wayback Machine . Priroda, 2010. Núm. 4. S. 12-21.
- Malhotra, Renu; Holman, Mateo; Ito, Takashi. Resonancias orbitales y caos en el sistema solar // Actas de la Academia Nacional de Ciencias de los Estados Unidos de América . - 2001. - 23 de octubre ( vol. 98 , núm. 22 ). - Pág. 12342-12343 . -doi : 10.1073/ pnas.231384098 . —PMID 11606772 .
- Malhotra, Renu. El origen de la órbita de Plutón: implicaciones para el sistema solar más allá de Neptuno // The Astronomical Journal : journal. - Ediciones IOP , 1995. - Vol. 110 . - Pág. 420 . -doi : 10.1086/ 117532 . — . -arXiv : astro - ph/9504036 .
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